L] Die Wanderung der Energie ini elektromagnetischen Felde. 75 



die immer einen Leitungswiderstand darbieten, verbraucht 

 wird, so können wir die Gleichung (104j in 34. benutzen in 

 der Form: 



P 



c* dt 



oder RJ=cf-^^, (111) 



wo R der Widerstand iind L die Selbstindnktion des Schlies- 

 snngsdrathes sind, 



Durcli Separation von J und q: erhalten wir aus (110) 

 und (111) die definitiven Gleichungen der Erscheinung : 



Diese Differentialgleichungen zweiter Ordnung ha ben 

 gemeinsame Koefficienten; die entsprechenden finiten Grleichnn- 

 gen werden doch etwas verschieden, wegen iingleichen Ini- 

 tialzustandes. 



39. Ehe wir zur Lösung dieser Differentialgleichungen 

 schreiten, mlissen wir noch die Gleichungen (110) und (111) 

 näher diskutiren. Weil RJ— E' die elektromotorische Kraft 

 bei der Zeit t ist, geben wir der Gleichung (111) die Form 



oder c E' -{- — = c cp (114 a) 



und betrachten, wie in 36., die drei Glieder der letzten 

 Gleichung als magnetische Induktionen. Vom ganzen Vor- 

 rathe c q strömt in der Zeit Jt in den Drath die magnetische 

 Induktion c E' J^, in das Dielektrikum aber (mit der refiek- 



tirten elektrischen Induktion) der Betrag rr. Die Er- 



' ^ c dt 



fahrung zeigt, dass die Stromstärke jedenfalls ein Maximum 



