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erreicht, von welchem sie abnimmt bis zum NuU, entweder 

 allmählig ('aperiodische Entladung) öder auch durch immer 

 schwächer werdende Oscillationen. Bis zum Momente des 

 Maximums (ftir -r-r^o) ist die magnetische Induktion 



fE'dt+-^=^c L>dt 



entwickelt worden, uiid ist davon der Betrag — im dielek- 



trischen Felde geblieben. Ist nun in der folgenden Zeit 



immer etwas von der Potentialdifferenz zurtick, so geht die 



Entladung fort mit abnelimender Stromstärke ; die Theile 



cE' und -TT (jetzt negativ) werden immer kleiner und 



ihre Differenz ist immer gieich c q), bis dass (nach unendlicher 



Zeit) alle drei Beträge gleicb NuU werden. 



Unter speciellen Umständen känn a ber c^ verschwinden 



dadurch, dass c E' und -^ dem Betrage nach gleicb 



gross werden. Man könnte nun denken, dass der Ström 



fortdauern wtirde nur auf die Kosten der magnetischen Feld- 



induktion, d. li. dass fortwährend c E' = YroåerJ=^-f- 



' c dt U 



z= — ^— ^ -— wäre, was zu einer Exponentialfunktion J=Jo e — l~ 



leiten wtirde. Das ist aber nicht der Fall, denn auch die 



Gleichung (110) muss hier beachtet werden, da wir beim 



veränderlichen Zustande einen Verschiebungsstrom im ganzen 



Dielektrikum haben. Soll aber J"= — K —^ sein auch nach- 



dt 



dem (p = O geworden ist, so känn dies nur dadurch gesche- 

 hen, dass tf. einen negativen Werth — cf' bekommt {cp' posi- 

 tiv;. Die Gleichung (110) ist daher zu schreiben 



df 

 und die Gleichung (111) nimmt die Form 



J=K'^ (110 b) 



c' dt 

 Schreiben wir jetzt 



c dt 



E=~.f,'-^^. (Illa) 



cE' + c^f'= ^ ^-^ 



