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Wir bemerken noch, dass während des veränderlichen 

 Zustandes auck in den Kondensatorplatten ein elektromagne- 

 tisches Feld vorkanden sein muss (vergl. 25.). Die ent- 

 sprechenden elektrischen Induktionsröhren passiren durch die 

 Plätten ohne entsprechende Ladung an ihren Oberiiäciien. 

 Beim Maximum der Stromstärke, wenn der Zustand ftir ein 

 Moment stationär ist, krieclien diese Röliren mit ihren En- 

 den längs den Oberilächen (vergl. Fig. 9.) ; sie haben aber in 

 den Plätten ein magnetisches Feld hinterlassen, welches dem 

 äusseren Felde entspricht. Im Folgenden werden wir das 

 Feld in den Plätten vernachlässigen. 



Den energetischen Verlauf der Entladung finden wir 

 in folgender Weise. Die Gleichung (111) ergiebt 



(115) 



Energie 



in der Zeiteinheit, anstått deren laut der linken Seite JoiiWsche 



d L J^ 

 Wärme RJ'^ im Drathe und magnetische Feldenerge -jr -z^i- 



(nach 21., Gleichung (58)) entstanden ist. 



40. Wir lassen jetzt die mathematische Behandlung der 

 Kondensatorentladung folgen. 



Benutzen wir die tiblichen Abkiirzungen ^): 



A — J_^' 1 — Jl. L :?!f* 



" "~ 2 L ' ^' ~ KL 4 U- 



und setzen wir voraus, dass fiir ^=0 



') Abraham- Fö}}])!, 1. c. S. 281. 



