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^^^" e^2v lind die Potentialdifferenz = — ^ e~2v. Die Zeit t. , 

 X/V v * 



bei der die Potentialdifferenz gleich Null wird, erfiillt die 

 Gleichungen 



, , v . , v , b 



t(ji> 12= ^, sm j't2 = , .— , , cos j'r2= — 



Die entspreckende Stromstärke ist 



f'o — ^ — = 



L ^ö-i-j-v'- 



e 



In unserem Beispiele wird ^2 = i^ (l+^jOOOl^), was 

 gleich viel nach wie t^ vor dem Ende der ersten Vierteloscil- 

 lation ist. Nach dieser Zeit wird q' negativ und erreicht den 



Werth — f/o e~V am Ende der ersten Halboscillation. Dann 

 fängt eine Entladung in umgekehrter JRichtung an, und so 

 fort bis die Amplitude der Schwingungen unmerklich wird. 

 Je grösser R und damit ö wird bei konstant gehaltenen 

 K und L, desto mehr nähert sich die Zeit t^ dem Anfange 

 der Oscillation, ^2 aber dem Ende der Halboscillation. Mit 

 dem Schwingungszustande ist noch der kolossale Widerstand 



3740 Ohm verträglich; dabei wird d = 187000 ^, z=3,49.10-* 



sek, ti = ^ — =0,058- 10-4 sek und t^ = 1,685- 10-^ sek 



= -^ ^r^ -^. Der Grrenzfall 2:o trifft bei etwa B = 3760 



2 lo 4 



Ohm ein; wir erhalten dann fur ^j =: -r- = 0,053 • 10'"^ sek die 

 maximale Stromstärke bei einer Potentialdifferenz cfi = 0,74 c/o. 

 Ftir noch grösseren AViderstand geschieht die Entladung 

 nach den Gleichungen des Falles l:o. 



42. Sehr eingehenden Untersuchungen hat Herr Profes- 

 sor Hj. Tallqvist die Ladung eines Kondensators durch eine 

 Säule unterworfen ^). Wir wollen hier ganz kurz einen ein- 

 fachen Fall dieser Erscheinung von unserem Standpunkte 

 betrachten. 



1) Acta Soc. Scient. Fenn. T. XXIII, N.o 4, T. XXVI N:o 3 und T. 

 XXVIII, der ganze Band. 



