L| Die Wanderung der Energie im elektromagDetischeu Felde. 83 



Die Strombahn sei unverzweigt mit einem eingeschaltenen 

 Kondensator und znm Anfang mit einem Bruche zwisclien 

 dem positiven Pole der Säule und der einen Kondensator- 

 platte. Nach der Schliessung des Bruches gilt wieder die 

 Gleichung (111) in 38. Wir bezeichnen die Potentiale der Säu- 

 lenpole mit <pi und (p2 (qpi — p2^=E), die Potentiale der Bele- 

 gungen mit g;/ und tf^', so wie die Widerstände und Selbstin- 

 duktionen der beiden Bahntheile mit R^, R^ und Lj, L^. Wir 

 erhalten die Gleichungen 



R^J:= (fl— q I 



dJ 



dt 



und durch Addition dieser Gleichungen : 



iR,-\-R,) J=q, -q,- (^/- q,')-^{L,-^L,)'-^. 



Die von der Säule ausgehenden elektrischen Induktions- 

 ringe werden beim Kondensator gebrochen; Stticke von ih- 

 nen treten zwischen die Kondensatorplatten hinein und die 

 Ladung geht von Statten, wobei die mit dem positiven Pole 

 verbundene Platte positiv elektrisch wird. Das Feld ist un- 

 gefähr der Anordnung Fig, 8. analog, wenn man sich den 

 Kondensator bei A B denkt. Hier ist <// — (f^ veränderlicli 

 und wir miissen den Verschiebungsstrom beachten. Bei der 

 Zeit t entnimmt der Drath dem Felde pro Zeiteinheit die 

 elektrische Indukt-ion J, der Kondensator aber die Induktion 



-^ I '^df=K ^ ^^' j,. , wo df das Element einer die posi- 

 tive Platte umgebenden Niveaufläche ist. Nach dem Max- 

 ivelV^chen Principe sind diese beiden Ströme einander gleich 

 und wir haben die noch nöthige Gleichung 



'^-^ — dt — ' 



analog der Gleichung (110b) bei der zweiten Vierteloscillation 

 in 40. Der von Professor Tallqvist ursprunglich behandelte 

 Fall ist ein Grenzfall, zu welchem wir gelangen, wenn wir 



