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verschiebt (öder allgemeiner die Koefficienten L^, /vi2 ^'^^^ 

 L22 verändert). "Wird der Nebenkreis bei unveränderter 

 Form und Grösse bewegt, so sclineidet er die magnetischen 

 Induktionslinien des Hauptstromes diircli und die magneti- 

 sche Induktion durch die Fläche des Nebenkreises wird 

 verändert '). Beim Entfernen vom Hauptkreise wird diese In- 

 duktion vermindert und man erhält den direkten Ström; 

 beim Näliern aber entsteht der konträre Ström. 



Zwischen dem Hauptstrome und dem Nebenstrome wir- 

 ken elektrodynamische Kräfte. Sind die beiden Kreise wäh- 

 rend der Induktion in Bewegung, so wird von den elek- 

 trodynamischen Kraften eine mechanische Arbeit verrichtet. 

 Die Kraft, welche eine Koordinate x zu vergrössern strebt, 

 ist = —-^ und die von ihr pro Zeiteinheit verrichtete Ar- 

 beit ist daher -rr = — r^ -^r. Aucli diese Energie wird der 

 dt dx dt => 



Säule entnommen. Nehmen wir an, dass auch im Neben- 

 kreise eine elektromotorische Kraft E^ vorhanden ist, so wird 

 die vollständige Energiegleichung 



und muss man bei der Bildung des Differentialquotienten 



-^^ auch die Veränderlichkeit der drei Koefficienten L 

 dt 



beachten. 



Ein eigenthtimlicher Specialfall, von Lord Kehvin (siehe 

 das letzte Citat aus Maxwell) zuerst angeftihrt, entsteht, wenn 

 die Ströme während der Bewegung der Kreise konstant 

 erhalten werden durch eine entsprechende Veränderlichkeit 

 von El und E^. In "—77^ haben wir nur das Grlied Jj J^ —^ 



= J\J2^j^ -jT, wenn L^^ und L22 konstant sind. Die elektro- 



dynamische Kraft ist = Ji J-, -~-^, daher die Arbeit —^ 



~j^j^^É^= ^ und die Energiegleichung erhält die 



UJb fl t Cl/C 



einfache Form 



') Poynting, 1. c. S. 293, 294. 

 ^) Maxwell, Treatise, II, S. 209. 



