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werden, der an einer Stelle durch ein Dielektricum unter- 
brochen ist. Auf einen solchen Ring wollen wir die zweite 
Hauptgleichung in der Integraldarstellung verwenden 
Jör+r [Fe eld 
Die Integrale links werden der Mittellinie des Rings 
entlang genommen. Das erste Integral besteht dann aus zwei 
Teilen. Der erste Teil gilt för den metallisehen Teil des 
Rings und kann leicht in die Gestalt RI, wo R der Wider- 
stand und I der Strom, gebracht werden. Wenn irgendwo 
an der Leitung eine Unstetigkeitsfläche mit eingeprägter 
elektromotorischer Kraft vorhanden ist und als solche kann 
ein in der Leitung geschaltetes Element angesehen werden, 
kommt noch eine Integrationskonstante — HE hinzu, — weil 
RI eme Gegenkraft gegen £ ist. Der zweite Teil dieses 
Integrals streckt sich durch das Dielektricum hin und ist 
also gleich der Potentialdifferenz der Kondensatorplatten — 
V oder wenn M die Ladung und C die Kapazität =7 Anstatt 
I können wir auch a schreiben und erhalten 
dt 
för 2 pa gg LU 
Das zweite Integral braucht, da y för Metalle = 0 ist, 
nur för das Dielektricum genommen zu werden und giebt 
<= FRA 
fenor [20-59 
Das Glied auf der rechten Seite kann falls man fär das 
umgebende Dielektricum £=0 setzt durch Kombination mit 
der ersten Hauptgleichung in die Form — L SS gebracht wer- 
den, wo L der Selbstinduktionskoefficient des ganzen Rings. 
Wir erhalten so im ganzen 
