N:o 5]  Versuch einer Beriicksichtigung der elektr. und magnet. etc. 19 
TEE SG 
2— Mera 
NEC rn 
dr 
Wir fanden, dass wenigstens bei langsamen Schwingungen 
die Dispersion anomal wird und dass andrerseits för w= >, 
on=0. Es bleibt noch äbrig zu untersuchen, ob n immer 
abnimmt oder ob es irgendwo ein Maximum hat. Zu dem 
Zwecke bilden wir die erste Ableitung von n?. 
Sr + 20c2w2) V1-F bw? + ewtt 2 (b2 + ce) + Ae? — 20C3w?t 
(1 + b2w? + c2wt)? 
ön? On : ; 
Hört |=0" wird Fö =2n rd 0 und somit, da n hier 
endlich, 2” =0. Die Tangente ist parallel der w-Achse. 
Dann bleibt för wachsendes w die Ableitung negativ, so lange 
nicht das negative Glied — 2 clwt grösser wird als die Summe 
der äbrigen Glieder im Zähler. Dass dies aber nicht der 
Fall sein kann, ist evident. Dann mässte auch das Quadrat 
d. h. 4c6wW? grösser sein als das Quadrat der äbrigen Glieder. 
 Bildet man aber die Quadrate, so hebt sich 4cfw? gegen ein 
entsprechendes Glied und die Summe der äbrig bleibenden 
 mässte < 0 sein, was unmöglich ist. 
n nimmt also immer mit wachsender Frequenz ab und 
die Dispersion ist durchweg anomal. Die Theorie föhrt also 
zu einem ähnlichen Resultat wie die Dispersionstheorie nach 
Maxwell för Metalle. Hier erhält man ”) 
a | 
wo T= n wächst also auch hier mit abnehmender Schwin- 
4 20 
gungszahl. 
+) Siehe z. B. Abraham—Föppl, Theorie der Elektrizität, Bd I, S. 315. 
