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Die so berechneten FEigenschwingungen kommen natär- 
lich nur in dem Falle zu Stande, dass die Feldlinien parallel 
der Mittellinie des Rings verlaufen. Ein Ring hat sonst je 
nach dem wie die Feldlinien verlaufen, wie jeder beliebige 
Raum unendlich viele Eigenschwingungen. 
Bringt man z. B. einen dielektrischen Ring zwischen 
den Polen eines Elektromagneten, so dass die Ringebene senk- 
recht auf die Achse des Magneten steht und schliesst den 
Erregerstrom, so missen in Ring elektrische Schwingungen 
stattfinden, deren Schwingungsdauer nach der gegebenen 
Formel berechnet werden kann. Hat man zwei solche ganz 
ähnliche Ringe, so mässen sie, da die Schwingungen syn- 
chron sind, sich anziehen. 
Die Realisierung der Schwingungen in einem magne- 
tischen Ring därfte aber nicht so einfach sein, da wir dabei 
die Existenz eines nicht leitenden Körpers von hoher Per-: 
meabilität vorausgesetzt haben. Dieser Voraussetzung wärde 
wohl am nächsten em mit HEisenpulver gefäöllter Glasring 
entsprechen. MHierdurch wärden die Wirbelströme zu einem 
Minimum herabgedröckt werden, aber die Hysteresis, die in 
den Maxwell'iscehen Gleichungen gar nicht beräcksichtigt 
wird, bleibt immer noch bestehen. Dagegen könnte man 
die HFEigenschwungung eines Ringförmigen BSolenoids aus 
den Dimensionen berechnen, falls jede Windung in sich ge- 
schlossen ist. Denn nur in diesem Falle werden die elek- 
grischen Verschiebungsströme im umgebenden Dielektrikum 
verlaufen ohne die Windungen zu treffen. Hierbei mässte 
allerdings zunächst die durch die Leitungsströme in den 
Windungen hervorgerufene Änderung der Schwingungsdauer 
beröcksichtigt werden. 
Bei einem Ringförmigen BSolenoid mit hintereinander 
geschalteter Windungen dagegen entstehen elektrische Po- 
tentialdifferenzen zwischen den verschiedenen Windungen 
und die Berechnung wird ausserordentlich kompliziert. 
