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2 EK. F. Slotte. [XLVIIT 
schiedene Fälle anwenden, wobei ich auch den Einfluss der 
Temperatur auf den Ausdehnungscoefficienten in derselben 
Weise beriöcksichtige, wie ich es in meinen letzten Aufsätzen 
getan habe. 
Wie fröher setzen wir eimen homogenen und isotropen 
einfachen festen Körper voraus und beschränken uns auf Zu- 
standsänderungen, welche als umkehrbar betrachtet werden 
können. Nach der Grundannahme der Thermodynamik hängt 
die Temperatur eines Körpers von einer Bewegung der klein- 
sten ponderablen Teilchen des Körpers ab, die man Mole- 
cularbewegung nennt. Wie in einer fräöheren Arbeit !) dar- 
gelegt wurde, sind diese Teilchen bei einem einfachen festen 
Körper aller Wahrscheinlichkeit nach mit den chemischen 
Atomen desselben identisch. Wie fräöher nennen wir sie doch 
Molecöle und betrachten sie als materielle Punkte. Die Masse 
eines Molecäles bezeichnen wir mit m und die Schwingungs- 
amplitude desselben mit r. Sind die Schwingungen geradlinig 
oder kreisförmig mit constanter Geschwindigkeit U, so ist die 
von der Bewegung des Moleciäöles herrährende Kraft oder 
der nach aussen gerichtete moleculare Druck: 
mU? 
r 
pö 
Wenn dagegen die Molecäle geradlinige und einfach harmo- 
nische Schwingungen ausfähren, so ist 
2. mU? 
ERE Kd 
ie 
und U bezeichnet dann die Maximalgeschwindigkeit des Mole- 
cäles. Wir setzen daher allgemein: 
(1) sättas 
wo & eine constante, nur von der Form der Schwingungen 
abhängige Zahl bezeichnet, die fär geradlinige oder kreis- 
1) Uber die Molecularbewegung fester Körper. Öfvers. af Finska Vet.- 
Soc. Förhandl, B. XLIII, p. 49, 1900—-1901. 
