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letzten Gleichung ersichtlich, dass auch der moleculare Druck 
F nur in geringem Grade von der Temperatur abhängig ist. 
. Wir bezeichnen nun mit 4 das Gewicht eines Moleciäles 
und mit I die innere Energie der Gewichtseinheit eines Kör- 
pers. Wird dem Körper eine unendlich kleine Wärmemenge 
mitgeteilt, die in mechanischem Maasse ausgedruckt pro Ge- 
wichtseimheit = 4Q ist, und sind dr, dt und dl die dadureh 
verursachten Zunahmen von », t und I, so hat man nach 
unseren fräheren Voraussetzungen und nach dem ersten Haupt- 
satze der Thermodynamik, wenn die dabei verrichtete äus- 
sere Arbeit mit dW bezeichnet wird: 
(5) f-dr-F 0,5 K-dt=4q-dl1=4q(dQ—dW). 
Wenn die äussere Arbeit nur in der Uberwindung ei- 
nes normalen und gleichmässigen Oberflächendruckes besteht,. 
so kann man dieselbe bei den festen Körpern unter gewöhn- 
lichen Verhältnissen vernachlässigen. Wir beschränken uns 
im Folgenden auf solche Fälle und bekommen demnach: 
(6) f-dr + 0,5 K-dt=4q-dQ. 
Bezeichnet man den äusseren Druck auf die Flächen- 
einheit des Körpers mit p und nimmt man p und t als die 
beiden unabhängigen Veränderlichen an, die den thermodyna- 
mischen Zustand des Körpers bestimmen, so hat man: 
= (85) + (8); 
und bekommt dann: 
; Ca I 
0 (är )s JE KG (Gr) 0,5 Kl: äv= gra 
Wählt man dagegen das Volumen v der Gewichtseinheit 
des Körpers und die Temperatur t als unabhängige Verän- 
derliche, so ist 
dr dr 
d1 — a dv Här dt 
und aus der Gleichung (6) ergibt sich: 
(8) a For dv er (Ges 0,5 så dt = q:dQ. 
