N:o 8] Uber den molecularen Druck. >” 9 
Mit p und t als unabhängige Veränderliche haben wir: 
Hieraus bekommen wir: 
ENSE (AR dp dr 
3 ()=(o). 2) (a); 
Er ER THEN ENE dt 
o (b)-()r(0):0) 
Die letzten Gleichungen geben mit Hälfe von (r), (w) und (z): 
(7) & )= hob Ba(1-- DOT) (1 + T) = Ball — bo TI + DD: T) 
dt 2 B(1 + vt) = 841 + bt) 
(3) = Ar Ball —doTa) Yr Ball —DdoTo) 
dp). 2 3 TTR 3b 
3. Anwendung der Gleichungen auf besondere Fälle. 
Zuerst werden wir die Gleichung (7) auf eine Zustands- 
änderung bei constantem Drucke anwenden. Wir haben dann 
dp =0 und bekommen: 
ic 
(9) AE EJ 08 FEN ( a) 40. = Ecy4, 
wo C, und cp die specifisehe Wärme bei constantem Drucke 
in mechanischem und calorischem Maasse und £ das mechani- 
sche Wärmeäquivalent bedeutet. Setzen wir den Wert von f 
aus (la) und den Wert von (ä) aus (w) ein, so erhalten wir: 
p 
(10) K[e(1+ b,T) + 0,5] = Ecpq. 
Aus der letzten Gleichung bekommen wir, wenn wir den 
Wert von K aus (2) einföhren und ein Maass-system benutzen, 
för welches die Beziehung (b) gilt: 
2. Ca GT 
[AE p 
Fl) å ES PESO 
