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N:o 8] Uber den molecularen Druck. jul 
Fär eine isothermische Zustandsänderung bekommen wir 
aus der Gleichung (7), da dt=0 ist: 
ARN | (FAR dQ 
(14) (a) (a) 
Aus der 'Thermodynamik haben wir die Beziehung: 
GAN dvY 
(25) 
Auf Grund dieser geht die Gleichung (14) äber in: 
: Ch SR EA 
0) / (är) e(G) 
Werden die Werte von £ und der beiden Differentialcoeffi- 
cienten aus (la), (z) und (1) hier eingefährt, so erhalten wir: 
É) : 1+,T 
[ENN var EE 2 7 d 
(16) eK[B(1 + b't)—B.(1— bi TI =9bv4T TEE 
Wenn wir die Gleichung (16) mit der Gleichung (10) dividi- 
ren, so verschwinden K und q4 und wir bekommen: 
sjö(1-Fe)-— fa(l—b,T-- Ib TOT 
ell Fb, T') + 0,5 YrOaEeaopuk Vt 
(17) 
RN 08 wird =P 000 = 0 TEST, p=(0p)y Wäh- 
rend b, als constant betrachtet werden kann !). Die Glei- 
chung (17) gibt dann: 
(18) E(ep)e[fo— Bal1— bo To) =90000 74 (14070) [01 +0:70)+0,51- 
In fröheren Arbeiten habe ich 8 als eine lineare Func- 
tion von t behandelt und durch folgende Formel ausgedröckt: 
(19) B= Poll + et), 
wo c eine von der Temperatur unabhängige Constante dar- 
stellt. Nach dieser Formel wird 
(19a) Ba= Bf, (1 — cD)). 
1) Uber die thermische Ausdehnung etc., p. 126. 
