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Setzt man diesen Wert von pg, in (18) ein, so geht diese Glei- 
chung uber in: 
(20) E(cp)Bie[e(1— bo Ta) + bol = Ibo?va(1-+ di Te(1-+Fd:ZT0) + 051. 
Aus der Elasticitätstheorie haben wir die Beziehung: 
e 
wo e den Elasticitätsmodul und & die Poisson'sehe Constante 
bezeichnet. Setzen wir: 
2 
3(1—20)= uu, 
so erhalten wir: 
Bezeichnet man die Werte von u und e fär t=0 mit wu. 
und e,, so ist demnach By =", und wenn wir diesen Wert 
0 
von fp, in (20) einfäöhren, bekommen wir: | 
(21) E(cp)uwyefe(1— b)7))-+ bo] =9002egva(1+ bi TEA + 7) +0,531. 
Die Gleichung (21), welche der in meinem Aufsatze ,Zur 
kinetischen Theorie der festen Körper" !) hergeleitete Glei- 
chung (13a) entspricht, enthält ausser & nur Grössen, die teils 
durch schon ausgeföhrte Versuche bekannt sind, teils durch 
Versuche bestimmt werden können oder aus solchen sich be- 
rechnen lassen. So ist der Wert von £ und fär eine Reihe 
verschiedener Körper sind auch die Werte von (cp), ey, und rp 
durch ausgefährte Versuche hinreichend genau bekannt, und 
die Werte von by und bh, lassen sich aus den Beobachtungen 
öber die lineare Ausdehnung fester Körper berechnen, wie 
ich in fräöheren Arbeiten gezeigt habe. Hätte man nun auch 
zuverlässige Werte von u, und c zur Verfögung, so könnte 
man folglich die Gleichung (21) zur Berechuung von e an- 
wenden. | 
Die Werte von uu, ebenso wie die Werte der Poisson'- 
schen Constante, die man aus den bisher ausgeföhrten Ver- 
suchen bekommt, weichen aber fär ein und dasselbe Mate- 
') Jubiläumsschritft des Polytechnischen Institutes in Helsingfors, 2, 1899. 
