N:o 8] Uber den molecularen Druck. 15 
| so | (Cp)- | Fo | Mo | bo: 107 | by :105 | eo. <A | e nach (24), 
Elers a 11,3 | 0,021 | 0,40) 0,6 | 278 SV 1800 8,5 |--0,009216 
EVE 19:3-1 0;032 10,35] 0,91) 188 60 | 8100/| 7,3| 0,000087 
Plafintre. 21.4 | 0,082] 0,30] 1,2 86 | 45 116500 | 6,0! 0,000046 
Fingers irt,3r | 0,056-1'0,£0) 0j6:|- 203-11 - 151 | 4000 | 14.4! -0,000208 
Siberete 105 | 0,05710;351- 0,9) 184 |. 62 | 7500 | 9,6) 00001532 
ins 7,20 1-0;095 | 0,£0): 0,6 |. 274 95 | 8700 |24,2| 0,000530 
Kupfer . . .| 8,9 | 0,093 0,35] 0,9 | 154 | 107 |12400/ 10,3] 0,000123 
RNSenae NE 75e | O,114 0,30) fa) TI -90--1200007 8:21) 0,000075 
Aluminium. | 2,71 0,214 | 0,40] 0,6 | - 222 | 185 -| 7300 | 21,7 | 0,000321 
För eine Zustandsänderung bei constantem Volumen be- 
kommt man aus der Gleichung (8), da dv =0 ist: 
2 dr AK ONES AS 
(25) £ (a) 00 (Gö )=20 
Cad 
wo C, die in mechanischem Maasse ausgedräckte specifische 
Wärme bei constantem Volumen bezeichnet. Subtrahiert man 
diese Gleichung von der Gleichung (9), so ergibt sich: 
; ÄN 
(26) s [(G); (är). J= 20-00 
Aus (ee) bekommen wir: 
dr 2 = dr Y. dpYy. 
a Väl nar. i dt 
Beräcksichtigen wir diese Beziehung und die thermodynami- 
sche Gleichung 
4 nd dvyY fdp 
Väg CSS a far | 
so geht (26) äber in: , 
HER dv 
fe fa SIE ar) 
Wir gelangen somit wieder zur Gleichung (15). 
