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Zum Schluss werden wir noch die Gleichung (6) auf 
eime adiabatische Zustandsänderung anwenden. Wir haben 
dann dQ=0 und bekommen somit: ; 
(27) - (Gr 0,0 
= dt S 
Wenn man den Wert von / aus (1a) hier einfäöhrt, so er- 
o1bt sich: 
: dr VR 
(28) (7) 2 
Die letzte Gleichung kann man auch in folgender Form 
schreiben: 
dT "dr 
EE FEAR 
Er 
Durch Integration bekommt man hieraus die einfache Be- 
ziehung: 
2e - 
(29 (Tr )= Const. 
VS 
S 
4. Der moleculare Druck auf die Flächeneinheit, 
Nach den äber die Kraft / in fräöheren Arbeiten ge- 
machten Voraussetzungen können wir uns diese Kraft als einen 
Druck denken, welcher auf eine Kugelfläche vom Radius r 
normal und gleichmässig von innen nach aussen wirkt. Denkt 
man sich durch den Mittelpunkt der Kugel eine Ebene ge- 
legt, so wirkt dann senkrecht zu dieser Ebene nach beiden 
Seiten eine Kraft 2 welche durch die Molecularanziehung 
und den äusseren Druck aufgehoben wird. Wenn man, wie 
wir fröher gethan haben, den von jedem Molecäl in An- 
spruch genommenen Raum als einen Wärfel betrachtet, des- 
sen Kante 4 ist, so beläuft sich auf die Flächeneinheit der ge- 
nannten Ebene die Moleciälzal 4-2, und man kann annehmen, 
dass die Mittelpunkte dieser Molecäle alle in der Ebene lie- 
gen. Da jedes Moleciöl senkrecht zur Ebene die Kraft ausäbt, 
