N:o 8] Uber den molecularen Druck. 23 
SAT RES 3 efe 
| (dp ). | (a ), 
| 
151210 SN Sd 8,5 2.00 1,00 
fErO TAS re a 3 BO 7,3 2,17 Ta 
JAN «ers | 45 6,0 2,36 | - 1,36 
VALNE Tr Ne fe es TS FEEL 2,40 | 1,40 
SI RCRR EE Se vi 62 9I,6 2,08 1,08 
Inka, äte od ste DDT RAR 2,04 1,04 
Sp Llerss drigls 107 10,3 2,29 1,29 
HUSIE A 3 va over 90: 8,2 22 UT 
Aluminium .. | 185 22 2,46 1,46 
Wir schliessen diese Darstellung mit einigen theoreti- 
schen Betrachtungen uber die zuletzt behandelten Grössen. 
Nach (50) ist 
P=C+p. 
Aus dieser Gleichung bekommen wir: 
S ÖN (CKON THOR 
AR I SE ET [DE ce PENN 
a (2 )= (av Jr (a), 
Den Druck C können wir als einen in der Oberfläche des 
Körpers gleichmässig wirkenden Normaldruck betrachten, der 
ebenso wie der äussere Druck p von aussen nach innen ge- 
richtet ist. Bezeichnet nun F einen beliebigen, normalen und 
gleichmässigen, von aussen nach innen gerichteten Oberflä- 
chendruck und dF eine Zunahme dieses Druckes, die einer 
Änderung dv des Volumens entspricht, so muss unter den- 
selben Bedingungen und fär denselben Wert von dv auch 
dF denselben Wert haben, von welcher Natur die Kraft F 
öbrigens sei, oder mit anderen Worten: der Differentialcoeffi- 
cient = muss unter denselben Bedindungen von der Natur 
der Kraft F unabhängig sein. Hieraus folgt, dass auch 
aCY — (dp 
(53) (ag = a 
