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Bekanntlich bezeichnet man in den meisten Abhandlun- 
gen und Lehrbächern die Grössen (x—x0)) pi, (x—20)) Pa, 
(x—20)93 Mit dx dy dz, wobei z—x, als ein gegen Null kon- 
vergirender Faktor betrachtet wird. Die dx dy d2 sind somit 
die Komponenten der Verschiebung oder Verräckung des 
Punktes beim Uebergang vom Orte in der gegebenen Bahn 
zum gleichzeitigen Orte in der variirten Bahn. Die d = = 
(x—20) 5 0) S = (2 20) 0 d je = Jag SS rå 2 sind dem ent- 
sprechend als die gg er der Geschwindigkeitsände- 
rung nach diesem Uebergange anzusehen. Im Folgenden werden 
wir doch äberhaupt die erste Anschauung festhalten. 
2. Nach dieser Vorbereitung gehen wir zu unserer 
Aufgabe äber und nehmen das d'Alembert'sche Princip zum 
Ausgangspunkt. Fin System materieller Punkte mit den 
Massen mi, ma mg---' bewege sich in einem Kraftfelde, wo 
die Komponenten der dusseren Kräfte X, Y, Z,, X, Y> Zs, 
N; VY; Zz, >: gegebene Funktionen von den Koordinaten x, 
Y4 21, Lo Ya 20, C3 Ys 23, >: UNA, von der Zeio.s sind Diegkoors 
dinaten sollen dabei gegebene Bedingungsgleichungen von 
der Form 
(rygg = 0 REENORE (6) 
erfällen oder auch sollen ihre Differentiale Gleichungen von 
der Form 
SÅ (dik dxi+ bik dyi + cik dei) + ck dt = 0") (7) 
befriedigen, wo die a b c Funktionen von x y Zz und t sind. 
Nach d'Alembert's Princip hat man fär jede Zeit t die 
Gleichung 
> Jen | 
GE mi )> - E - m - Ju + | (Fn Fr Je] (3) 
Hier sind dr dy d2 die sogenannten virtuellen Geschwindig- 
keitskomponenten, d. h. die Variationen (in oben angenom- 
menem Sinne) der Koordinaten des materiellen Punktes beim 
1) Encyklopädie, 1. c. S. 78. 
