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Gleichungen in allgemeinen Koordinaten, u. a.), geeignet fär 
Anwendungen in z. B. elektrischen und magnetischen Theorien. 
3. Gilt noch dazu das Princip der Erhaltung der Ener- 
gie, d. h. die Voraussetzzungen in 4. und 5., so hat man 
PAT = (23) 
wo A eine Konstante ist. Das Hamilton'sche Integral wird 
(STEEN 
i 
0 
und seine Variation ist 
o fet n a= f" 25 Tdt = of a EE EEK 
Å to 5 
oder das ,Aktionsintegral" /27Tdt erföllt eme Maximi- oder 
Minimi-Bedingung (das Princip der kleinsten Aktion in seiner 
engeren Form). 
9. Weitere Schlässe kann man vom d'Alembert' schen 
Principe nicht ziehen, wenn vorausgesetzt wird, dass die 
Variationen der Koordinaten virtuell sein sollen, nach 2. 
Wir lassen daher diese Voraussetzung fallen und kehren 
zur allgemeinen Variationsbewegung (3) zuräck, wo die q& w--- 
ganz willkäöhrlich sind. Wir setsen 
Ör = yr = AO FA, dY=42 = + boj 02 = 93 = + Vr (29) 
wo die « 8 Funktionen von t sind. Wir bekommen dadurch: 
dad (ci ed. 2) dy d(8, + Po) ; de dl7 + ro) 
VI= Nm a I NR dt dt 2 dt dt ) 
d (Re , len 
= (aret JE (Bi FB) + Es in +) (26) 
d?x d?1 Pe 
a på m (az (0, + 2) + TE (BAR RAAF JE (Yd nm) 
