N:o 10] Ueber das princip der klinsten Aktion. 11 
Jetzt nehmen wir an, dass die Antheile «, £, 7, der ganzen 
Variation virtuelle Geschwindigkeiten nach 2. sind. <TIst 
somit wieder 
'U=3Y (Xe+YA + Zn) 
und findet an den Grenzen för t, und t, kein Variation statt, 
so bekommen wir: 
EE SR GER VE (a NR = 
n DT m (ae ty + Tje Er ae Y2 ) dr= 
) (210) 
j s d? l?z 
j XE ga ) + (rn at )Pr är (2-7 a ) n |dt=0. 
t S 
0 
Da die a» 2, y, noch ganz beliebig sind, setzen wir fär 
2 p2 Ia , 
jeden materiellen Punkt 
== &, (28) 
G 
wo & eine noch unbestimmte, an den Grenzen verschwindende 
Funktion von t ist. Wir denken uns daher betr diesem Theile 
der Variation jeden materiellen Punkt um den Betrag 
j (ie dfn dz EE 
(z—X0) Re &, (x—x0) dt &, (x—2x0) äf (29) 
verschoben von seinem den virtuellen Geschwindigkeiten «a, 
81 7, entsprechenden ÖOrte bei der Zeit t in der Richtung der 
Bewegung (bei positivem &). Dadurch wird 
UNG dy NINE 
Ym (a Aa + de Pot de 72] 
Ed di UN dKAdAN och dT. 
ör HPA (a Ta de dd fr Mö 
und wir bekommen die Gleichung 
