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in (34) auf die Zeit.t, in (46) auf die Zeit t'=1=UNsien 
bezieht. 
Durch eine Deduktion räckwärts kann man (46) in (34) 
öberföhren. Man bekommt succesiv, theilweise durch partielle 
Integrationen 
ägor |" 257'd + | 27sdr 
( 
th i 
= |" 2ÖT'dt =[” ae laut Gl. (44) 
tg ty 
2 | (or +0 JE TT dt aut GL CE) 
ty 
ic (e7+9 U RE dt >” laut GILS0N 
2 i i STA laut Gl. (33b). 
tg 
Da die Formel (34) einfacher und in eimfacheren An- 
schauungen begrändet ist, scheint sie vor der Formel (46) 
vorzuziehen zu sein. HEinen Vorzug hat doch diese letzte 
Formel, da dJ7T' und d'U fär denselben Punkt der variirten 
Bahn gelten, dagegen dT und d'l” in (31) auf verschiedene 
Punkte dieser Bahn Bezug haben. Es scheint doch nicht 
berechtigt zu sein, wenn Voss 1) die Grösse dT'—J'U, als die 
Variation einer totalen Energie bezeichnet, da J'U wie schon 
oben bemerkt wurde, im Allgemeinen keine Variation ist und 
weder mit der wirklichen Bewegung noch mit der varliirten 
in kinematischen Zusammenhange steht. Nicht einmal wenn 
eine Kräftefunktion U vorhanden ist und somit d1”' — J'U = 
J(T'—U) ist, kann man die Grösse T'—U als eine totale Ener- 
gle auffassen, da im Allgemeinen U die Zeit explicite enthält 
und somit — U keine potentielle Energie ist. In dem Falle, 
dass T=—U eine Konstante ist, kann man in (41) & gleich 
Null setzen und fällt auf das engere Aktionsprincip zuriäck. 
!) Encyklopädie, I. ce. 593. 
