18 A. F. Sundell. [XLVIII 
könnten z. B. den Komponenten der Anfangsgeschwindig- 
keit einer im betreffenden Orte bei der Zeit t beginnenden 
Bewegung proportional sein. Als einen Grenzfall kann man 
die virtuelle Verschiebung a, (x—x0), 81 (x—x0), 71 (2—2x0) be- 
trachten, welche doch einem Zeitelemente dot = 0 (d. h. e=0) 
und somit einer unendlichen Geschwindigkeit entspräche. 
Andererseits ist auch das während der Zeit dot in der wirk- 
lichen Bewegung durchlaufene Bahnelement TE (x—2x),) in 
diesen Verschiebungen eimgeschlossen (fär «, =0, 8, = 0, 7, —0). 
Da unsere Variationen dx dy de (49) jetzt einem bestimm- 
ten Zeitelemente entsprechen, wählen wir nunmehr Helm's 
Bezeichnungen 
dx di de 
dox = a, + dö , Joy = fr + Tre dog = Yi + dö dot =e (50) 
und erhalten hiermit: 
2 [UR A d”y d?z 
IG X—m | dox + (r —M 23 Joy + (Fn ae) dog | 
Anden dEgNE dz 
Yr a) a + (Fn 2 fit (En an) 7 | 
dA dT 
+ öst (7 a 
wo dÅ und dT das Arbeitselement der äusseren Kräfte und 
die Aenderung der aktuellen Emergie in der wirklichen Be- 
wegung sind. Da nun die erste Summe rechts gleich Null 
ist laut d”Alembert's Princip, so haben wir die Gleichung 
X[C-a = ar ) 200 ( ag) dy (2 än 30: | 
(51) 
UTA AA 
0 CS 2) Tu 
