A N:o 2) 



Ueber elektrische und optische Resonanz. 



war, und die vor der Mitte derrechteckigen ÖffnungBmittelst 

 einer diiiinen Holzleiste gehalten wurde^. Diirch Variieren der 

 Eigen wellenlänge des Erregers und des mit ihm isokronen Mess- 

 resonators erhielt ich die Kurve I in Fig. 2, deren Ordinaten 



3C 



É 10 



Halbe Wellenlänge 1^ I 

 Fig. 2. 



H 1?c^ 



die von der Kugel bewirkte Schwächung in Prozenten der in 

 Abwesenheit der Kugel durch die Öffnung B gegangenen 

 Strahlungsintensitet darstellen. Diese Kurve zeigt ein deut- 

 liclies, obwohl flaches Maximum fiir eine halbe Wellenlänge 

 von c:a 13 cm. 



Fiir die Schwingungsdauer T der einfachsten axialsym- 



kencntladung bei meinem Apparate, wie schon angedeutet wurde, zwischen 

 zwei fest montierten massiven Metallstiicken, mit welchen die Kugeln im 

 Kontakt waren. Bei dem R i g h i'schen Erreger wurde vielleiclit ein merk- 

 licher Teil der Entladungsenergie zum Erzeugen von Erschutterungen der 

 Kugelwände verbraucht. Dies wiirde auch denjenigen Umstand erklären, 

 dass, wie Righi beobachtete, die Strahlungsintensität des aus diinnwan- 

 digen Hohlkugeln bestehenden Erregers mit abnehmender Wandstärke ab- 

 nahm. 



^) Weil die Öffnung B nicht so gross im Vergleich zur Kugel war, dass 

 man die Grösse der Kugel gegen die der Öffnung voUständig vernacblässigen 

 könnte, zeigte es sich als vorteilhaft, die Kugel ein wenig vor der Öffnung 

 zu balten. Bei Versuclien mit einer bedeutend grösseren Kugel machten 

 sich nämlich die durcb Beugungen erzeugten Störungen (Unregelmässigkeiten) 

 besonders dann geltend, wenn die Kugel sich in der Öffnung befand. Falls 

 andererseits kein Empfängerrohr (mit Diaphragmen) benutzt wurde, so 

 konnte die zwischen Erreger und Messresonator elngefiihrte Kugel unter 

 gewissen Umständen sogar eine Verslärkung der beobachteten Strahlungs- 

 intensität erzeugen. 



