10 Karl F. Lindman. (LVIl 



metrischen ersten Eigenschwingung einer sehr gut leitenden 

 Kugel hat J. J. T h o m s o n i) die Formel 



47ra 



aufgestellt, wo a den Radius der Kugel uiid c die Licht- 

 geschwindigkeit bedeuten. Dieser Eigenschwingungsdauer 

 entspricht eine Wellenlänge in Luft: 



4na 



X(,=-77=^= 7,25 a. 



Da in unserem Falle a =3,5 cm ist, erliält man nach dieser 

 Formel fiir die halbe Eigenwellenlänge der betr ef fen den 

 Kugel den Wert 12,7 cm, welcher mit der Abszisse des Maxi- 

 mums der Kurve I in Fig. 2 sehr nahe iibereinstimmt 2). 

 Der flache Verlauf dieses Maximums zeigt, dass die Eigen- 

 schwingungen der Kugel sehr stark gedämpft waren. Nach 

 J. J. T h o m s o n (1. c.) sinkt in der Tat die Amplitude 

 während einer vollständigen Schwingung auf etwa 1/35 



^) J. J. Thomson, Recent Researches in Electricity and Magnetism, 

 p. 370, 1893. 



'^) Nach P o c k e 1 s (siehe p. 2) wurde allerdings, falls nur die einfachste 

 axialsymmetrische Eigenschwingung berucksichtigt wird, die maximale Reso- 



X 



nanz schon bei — = 2,85 a =3 10 cm elntreten, und nach Mie (siehe oben 

 2 ' 



p. 4), der die Schwingungen einer leitenden Kugel auf eine allgenieinere 

 Weise behandelt hat, entspricht dem Strahlungsmaximum eine halbe Wellen- 



k a 



länge — ^^ =10,8 cm. Nach später beschriebenen Versuchen besteht 



2 0,324 

 aber zwischen den von den direkten Primärwellen und den von den »sekun- 

 dären», von der Kugel ausgehenden Wellen im Messresonator erregten 



X _ 

 Schwingungen eine Phasendifferenz, die, wenigstens im Intervalle — — 10 



I 

 cm bis — = 15 cm, sich nur wenig von Null unterscheidet. Das Maximum 



2 

 der Schirmwirkung wird deswegen nicht an derselben Stelle wie das der 

 Resonanz liegen, sondern muss (wie man sich leicht graphisch uberzeugen 

 känn) etwas nach der Seite der längeren Wellen bin vefschoben sein. 



