A N:o 2) Ueber elektrische und optische Resonanz. 11 



ihres urspriinglichen Wertes, so dass praktisch kaum mehr 

 als eine einzige Schwingung ausgebildet wird. 



3. Ein geradliniger Resonator, der aus einem 13,o cm 

 langeii und 0,7 mm dicken Kupferdraht bestand, gab auf 

 analoge Weise die Kurve II in Fig. 2. Das bei A,/2=13 cm 

 liegende Maximum dieser Kurve, das im Vergleich zu dem 

 der Kurve I ziemlich scharf ausgebildet ist, entspricht der 

 halben Eigenwellenlänge des Resonators i). Nach Einschal- 

 tung eines 3 cm langen und 0,o2 mm dicken Eisendrahtes 

 in die Mitte des Kupferdrahtes (die Gesamtlänge betrug 

 wieder 13 cm)verschob sich das Maximum und folglich auch 

 die halbc Eigenwellenlänge um etwa 2 cm nach den grösseren 

 Wellenlängen hin (Kurve III in Fig. 2). Die von dem diinnen 

 Eisendrahte bewirkte grössere Dämpfung der Eigenschwin- 

 gungen veranlasste gleichzeitis^ eine Abflachung dieses Maxi- 

 mums. Ej geht aus diesen Versuchen hervor, dass die bei 

 der angewandten Versuchsanordnung erhaltenen Maxima 

 der Schirmwirkung wirklich durch die Eigenschwingiingen 

 des bestrahlten Körpers bedingt sind. 



4. Ein mit Kupfersulfatlösiing geftillter Gummiball, 

 dessen lichter Durchmesser =7,4 cm war, gab auf ähnliche 

 Weise die Kurve I in Fig. 3. Die Kurve II in derselben Figur 

 stellt die Wirkung eines gleichen mit destilliertem Wasser ge- 

 fiillten Gummiballes dar. 



Die Kurve I zeigt bei ^/2=14 cm ein schwaches Maximum, 

 dessen Lage dem nach der T h o m s o n'schen Formel be- 

 rechneten Werte 13,4 cm fiir die halbe Eigenwallenlänge einer 

 sehr gut leidenden Kugel vom Durchmesser 7,4 cm annähernd 

 entspricht. Auch eine elektrolytische Kugel scheint also eine 

 bestimmte Eigenperiode zu haben,die mit der einer gleich gros- 



^) Bei einem diinnen geradlinigen Sekundärleiter, der eine ausge- 

 sprochene Eigenperiode liat, entspricht das Resonanzmaximuin angenähert 

 dem Isokronismus zwisclien Primär- und Sekundärleiter. Die »Sekundär- 

 wellen» waren wahrscheinlicli bei diesem Versuclie, besonders wenn die 

 Periode der Primärwellen von der Eigenperiode des Resonators ein wenig 

 abwich, zu schwacli, um eine merkliche Verschiebung des Schirmwirlcungs- 

 maximums erzeugen zu können. Bei einem Sj^stem von mehreren linearen 

 Leitern findet, wie wir später sehen werden, eine beträchtliche Verschie- 

 bung (nach links) statt. 



