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Karl F. Lindman. 



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Halbe Wellenlänge j^j 

 Fig. 3. 



sen Metallkugel annähernd ubereinstimmi. Bei gleicher von 

 aussen wirkender Erregung sind jedoch die Eigenschwingun- 

 geii der elektrolytischen Kugel schwächer ausgebildet als 

 die der Metallkugel (vgl. die Kurve I mit der entsprechen- 

 den in Fig. 2). 



Die mit der dielektrischen Wasserkugel erhaltene Kurve 

 II zeigt dagegen (in dem untersuchten Intervalle) kein Maxi- 

 mum, sondern nur ein mit abnehmender Wellenlänge der 

 einfallenden Wellen wachsendes Schwächungsvermögen, 

 welches sich wie das der elektrolytischen Kugel (Kurve I) 

 einem Wert von etwa 20 % nähert. Sobald die Wellenlänge 

 der einfallenden Wellen grösser als die Eigenwellenlänge 

 einer metallischen Kugel von denselben Dimensionen war, 

 nahm bei wachsender Wellenlänge die Schwächung in bei- 

 den Fallen, wie aus den Kurven I und II hervorgeht, schnell 

 ab, so dass sie furX/2>c:a 17 cm nur einige wenige Prozente 

 betrug. Die Kiigeln ilbten also nur eine sehr geringe Schirmwir- 

 kung aus, falls die Wellenlänge der einfallenden Schwingungen 

 grösser als etwa das Vier-oder Fiinffache des Durchmessers der 

 Kugeln war. Annäherungsweise gilt dies auch fiir eine sehr 

 gut leitende Kugel (vgl. die Kurve I in Fig. 2, p. 9). Dass 

 die Ordinaten der Kurve II fiir X/2> 8 cm ein wenig grösser 

 als die entsprechenden der Kurve I sind, erklärt sich durch 

 die von der Wasserkugel ausgeiibte Absorption. Die von der 

 Wasserkugel diffus zerstreuten W^ellen, die fiir 1/2^ c:a 8 cm 

 die von den direkten Primärwellen auf den Messresonator 

 ausgeiibte Wiikung verstärken diirften (vgl. die Fussnote 



