AN:o2) Ueber elektrische und optische Resonanz. 13 



2, p. 10), sind weniger intensiv als die von der leitenden 

 Kugel zerstreuten Wellen. 



5. Da nun die von der Wasserkugel ausgeiibte Schwä- 

 chungvomVerhältnisderWellenlänge der auffallenden Wellen 

 zu dem Durchmesser der Kugel abhängt, fragt es sich, ob 

 diese Schwächung nur auf der Zerstreung (bezw. Beugung) 

 und der Absorption der Wellen beruhe öder ob niclit auch 

 eine Resonanzwirkung dabei stattfinde. Wie in der Einleitung 

 (p. 4) erwähnt wurde, känn man nach den theoretischen Un- 

 tersuchungen von D e b y e auch bei dielektrischen Kugeln 

 von Eigenschwingungen reden. Die Wellenlänge Iq der er- 

 sten elektrischen (von elektrischen Oberflächenladungen 

 begleiteten) Eigenschwingung wird durch die folgende For- 

 mel 1) bestimmt: 



27ra . L 



= 0,86 1 



wo a den Kugelradius und n den Brechungsexponenten des 

 dielektrischen Stoffes bedeuten (es wird vorausgesetzt, dass 

 n gegen 1 gross ist). Ftir a ^^^^ cm und 77=9 (der Brechungs- 



exponent des Wassers fur H e r t z'sche Wellen) erhält man 

 aus dieser Beziehung^o/2=14,6cm. An dieser Stelle (ungefähr) 

 fängt nun in der Tat die Kurve II in Fig. 3 an, bei wachsender 

 Wellenlänge rasch zu sinken, öder sie zeigt in der Umgebung 

 dieses Wertes im Ganzen eine deutliche, obwohl sehr flache 

 Ausbiegung. Falls nun dies wirklich mit der »Eigenperiode.» 

 der Wasserkugel zusammenhängt, so muss die erwähnte Aus- 

 biegung der »Absorptionskurve» sich nach rechts verschieben, 

 wenn man anstått einer Wasserkugel eine andere dielektrische 

 Kugel von gleicher Grösse aber mit kleinerem Brechungs- 

 exponenten als Hindernis fiir die Wellen benutzt. Dies findet 

 nun in der Tat statt, denn als derselbe Gummibali, der vorher 

 Wasser enthielt, mit Alkohol gefiiUt wurde, erhielt ich die 

 (ausgezogene) Kurve III in Fig. 3, die eine deutliche Erhebung 

 bei A./2=18 cm zeigt. Der Brechungsexponent des Alkohols 



*j Siehe P. D e b y e, 1. c, 



