16 Karl F. Lindman. (LVII 



Stabes konnte keine Resonanzkurve erhalten werden. Eine 

 merkbare Einwirkung der Eigenschwingungen der dielektri- 

 schen Stäbe konnte also nicht auf diese Weise nachgewiesen 

 werden. Bei einer dielektrischen K u g e 1 diirften die Eigen- 

 schwingungen noch schwächer sein. 



7. Falls nun aber doch eine dielektrische Kugel durch 

 Resonanz auf elektromagnetische Wellen merkbar selektiv 

 einwirken känn, welches nach den vorher (p. 12 — 13) beschrie- 

 benen Versuchen wenigstens als möglich erscheint, so känn 

 jedoch nach diesen Versuchen eine scharfe selektive Absorp- 

 tion dadurch nicht zustande kommen i). Die Versuche be- 

 ziehen sich allerdings nur auf die eventuell vorkommende 

 Grundschwingung und zum Teil auf die erste Oberschwin- 

 gung solcher Kugeln; es ist aber unwahrscheinlich, dass 

 die Eigenschwingungen höherer Ordnung einen stärkeren 

 Einfluss haben könnten^. Da nun ferner nach D e b y e 

 (1. c.) die Dämpfung der Eigenschwingungen einer die- 



') Gegen diese und die näclistfolgenden Schlussfolgerungen kanii aller- 

 dings der Einwand erhoben werden, dass sie sicli nicht auf eigentlichen 

 Absorptionsmessungen grunden, sondera auf Versuchen, bei welchen die 

 »Sekundärstrahlung» sich iiber der Primärstrahlung lagerte und welche 

 man deshalh lieber als eine Art von Interferenz- eder Beugungsversuchen 

 bezelchnen konnte. Die erhaltenen Schirmwirkungsmaxima sind also keine 

 eigentlichen Absorptionsmaxima und bei Veiwendung eines einzigen Reso- 

 nators als Hindernis fiir die elektrischen Wellen muss auch aus denn er- 

 wähnten Grunde die Schirmwirkung von der Entfernung des Messresonators 

 von diesem Hindernis (von dem die Sekundärwellen sich nach allén Seiten 

 ausbreiten) abhängen, Aus später beschriebenen Versuchen geht aber her- 

 vor, dass die von ebenen aus Kupferkugeln zusammengesetzten Gittern er- 

 zeugten Reflexionsmaxima in keinem Kalle schärfer ausgebildet sind als 

 das mit einer einzigen Kupferkugel erhaltene Schirmwirkungsmaximum. 

 Da nun die Sekundärstrahlung (d. h. die diffus reflektierte Strahlung) bei 

 dielektrischen Mässen bedeutend weniger intensiv ist als bei leitenden, 

 muss auch ihre Einwirkung auf die Form der mit einer dielektrischen Ku- 

 gel erhaltenen Schirmwirkungskurve geringer sein als die entsprechende 

 Einwirkung bei einer leitenden Kugel. 



-) Bei den kolloidalen Lösungen mit sehr feinen Teilchen, deren Leit- 

 fähigkeit nicht eine vollkommene sein känn, hat nach M i e (1. c.) nur die 

 erste Schwingung, der »die R a 3^ 1 e i g hsche Strahlung» entspricht, einen 

 merklichen Betrag. Bei gröberen kolloidalen Lösungen tritt noch die zweite 

 elektrische und die erste magnetische Schwingung hinzu. Es durfte dies 

 annäherungsweise auch fur die Schwingungen dielektrischer Kugeln gelten. 



