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Karl F. Lindman. 



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sehr grossen (1x2 m^) Metallschirmes so angebracht, dass 

 nur solche Strahlen zur Beobachtuiig gelangen konnten, 

 die durch die Kugel gegangeii waren. Das von dem Erreger 

 ausgehende Strahlenbundel, das die Kugel durchsetzte, wurde 

 von dem hinter dem Schirme aufgestellten Empfänger teil- 

 weise aufgef ängen. Damit nur annäherungsweise parallele 

 Strahlen aufgefangen werden sollten, war die Oeffnungs- 

 weite des zylindrisch-parabolischen Strahlensammlers des 

 Empfängers nicht viel grösser als der Durchmesser der Kugel 

 und der Abstand zwischen ihm und der Kugel möglichst gross. 

 Wegen der Geringfiigigkeit der durch die Offnung der Me- 

 tallwand (sowohl in Anwesenheit als in Abwesenheit der 

 Kugel) durchgelassenen Strahlungsintensität konnte dieser 

 Abstand jedoch nicht grösser als etwa 60 cm sein, als 

 der Erreger sich in der Entfernung 70 cm von der Metall- 

 wand befand. Der Standardindikator war auf gewöhnliche 

 Weise in passender Entfernung vom Erreger seitlich aufgestellt. 

 Durch Variieren der Periode des Erregers und des auf ihn 

 abgestimmten Messresonators erhielt ich die in Fig. 4 wieder- 



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■^ \0 II 1^ c^ 



Halbe Welle 



Fiö-. 4. 



nlänge \~^ 



gegebene Kurve, deren Ordinaten die durch die Kugel ge- 

 gangene Intensitat in Prozenten der durch die leere Oeffnung 

 gegangenen darstellen. Diese Kurve zeigt nun ein sehr aus- 

 geprägtes Minimum bei des Abszisse >,/2=6,3 cm. Der Bre- 

 chungsexponent des Petroleums fiir sowohl optische als 

 Hertz'sche Wellen ist bekantlich = c:a 1,4. Nach der auf 

 S. 19 angegebenen Formel ist die halbe Wellenlänge {112) 

 derjenigen Strahlen, welche durch Interferenz geschwächt 



