AN:o2) Ueber elektrische und optische Resonanz. 21 



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 werden könneii, =— — -d. Fiir /i =1,4, d=\2,i und h=2 

 Ån.-\~ 1 



erhalten wir demnach >./2=6,8 cm, welcher Wert mit dem 



soebeii erwähnten ziemlich nahe iibereinstimmt. Zieht 



man in Betracht, dass die mittlere Dicke des wirksamen »Pe- 



troleumzylinders» ein wenig kleiner als der Durchmesser der 



Kugel ist, so findet man eine noch bessere (jbereinstimmung. 



Das bei der Abszisse ?,/2 =9 cm vorkommende Maximum und 



das zweite, sehr flache Minimum bei A/2= c:a 11,5 cm 



entsprechen ebenfalls angenähert den berechneten Werten 



'■ 2.1,4 .^ ^ , X 2.1,4 



-=— — -Xl2,i=8,5cm, bezw. ~ = — — --x 12,i = 11,3 cm. 



Ich habe den Versuch noch bei einer etwas anderen Entfer- 

 nung zwischen Kugel und Empfänger als bei der oben erwähn- 

 ten wiederholt. Das Charaktäristische der Kurve in Fig. 4 

 blieb aber dabei erhalten. Ein deutliches Minimum bei Ä/2 = 6 

 cm konnte auch dann beobachtet wenn, wenn der in diesem 

 Falle sehr kurze Messresonator ohne Strahlensammler in dem 

 (auf optischem Wege bestimmten) Brennpunkte der Petroleum- 

 kugel gehalten wurde. Auch bei Benutzung einer noch grös- 

 seren Kugel wurden analoge Beobachtungen gemacht. Alle 

 diese Beobachtungen känn ich wenigstens vorläufig nicht 

 auf andere Weise als durch Zuhilfenahme der oben entwickelten 

 Hypothese erklären. Andere Umstände, wie Brechung und 

 Beugung, können vielleicht aui:h mitgewirkt haben, obwohl 

 ihre Beriicksichtigung in diesem Falle ziemlich kompliziert 

 sein diirfte. 



Versuche mit aus kugeU öder stabförmigen Resona= 

 tören bestehenden Gittern. 



A. Durchlässigkeitsversuche. 



1. Ausser der schon vorher benutzten Kupferkugel wur- 

 den 35 ähnliche kupferne Hohlkugeln vom Durchmesser 7 cm 

 hergestellt. Das Gestell, welches diese Kugeln trug, bestand 



