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Karl F. Lindman. 



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aus diinnen, an eiiiem Holzrahmen befestigten Holzstäben, 

 die an ihrer oberen Seite rinnenförmig ausgehöhlt waren. 

 Mittelst kleiner Korkstucke wurde die Lage jeder Kugel 

 stabilisiert. 



Die Kugeln wurden zuerst in 7 horizontalen und 5 verti- 

 kalen Reihen so angeordnet, dass der gegenseitige Abstand 

 zwischen den Mittelpunkten der benachbarten Kugeln = 9 

 cm war. Dieses Resonatorengitter, das bei den Durchläs- 

 sigkeitsversuchen immer in genau dieselbe (mit Rezug auf 

 die Öffnung möglichst symmetrische) Lage vor der Öffnung 

 B in Fig. 1 (p. 8) gebracht wurde (der Abstand zwischen den 

 Kugelmittelpunkten und der Ebene der Öffnung betrug 

 7,5 cm), gab die Schirmwirkungskurve I in Fig. 5. Nach 



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Halbe Wellenlänge I— 

 Fig. 5. 



Vergrösserung des Abstandes zwischen Messresonator und 

 Gitter um 6,5 cm (dass Gitter blieb dabei in unveränderter 

 Lage vor der Öffnung B) erhielt ich eine mit I ganz iiberein- 

 stimmende Kurve, welches zeigt, dass mehrfache Reflexionen 

 zwischen Gitter und Empfängerspiegel keine merklichen 

 Störungen erzeugten (sogar wenn der Empfänger nach 

 Entfernung des 50 cm langen Trichters U in Fig. 1 unmittel- 

 bar hinter dem Rohre A aufgestellt wurde, veränderte sich 

 die Schirmwirkungskurve nicht wesentlich). Die Kurve II 

 wurde mit einem möglichst dichten Gitter erhalten, indem 

 bei ihrer Aufnahme der Abstand zweier benachbarter Kugel- 

 mittelpunkte kaum 8 cm war. Aus einem Vergleich dieser 

 Kurven mit der Kurve I in Fig. 2 (p. 9), die sich auf die 

 Wirkung einer einzigen Kugel von gleichem Durchmesser 

 bezieht, ergibt sich, åass der maximalen Schirmwirkung der 



