A N:o 2) Ueber elektrische und optische Resonanz. 23 



aus gleich grossen kugelförmigenResonatorenzusammengesetzten 

 Gitter eine etivas grössere Weltenlänge der aiiffallenden Strahlen 

 entspraeh als der einer einzigen freistehenden Kugel von gleicher 

 Grösse. Gleichzeitig findet man auch, dass die mit den Gittern 

 erhaltenen Schirmwirkungsmaxima noch flacher verlaufeii 

 als das mit derisolierten Kugel erhaltene. Auf die Verschiebung 

 der Schirmwirkungsmaxima sowie auf die bei >t/2=13 cm 

 vorkommenden Einbiegungen der Kurven I undllinFig. 5 

 komme ich noch zuriick bei der Erörterung der Reflex'ons- 

 versuche (p. 27), durch welche noch deutlichere und regelmäs- 

 sigere Kurven erhalten wurden. 



Mit den in der Einleitung (p. 6) erwähnten W o o d'schen 

 Resonanzversuchen mit den längsten Wärmewellen stimmen 

 die in Fig. 5 dargestellten Versuchsergebnisse in mehreren 

 Beziehungen recht gut iiberein. Fiir eine Wellenlänge, die vier- 

 mal so gross ist wie der Durchmesser der Kugeln, ist die 

 Schwächung nach der Kurve I in Fig. 5 nicht ganz 50%, 

 und nach den W o o d'schen Beobachtungen ist sie in dem 

 entsprechenden von ihm untersuchten Falle, wo die Vertei- 

 lungsdichte der Quecksilberkiigelchen, wie es scheint, einwenig 

 kleiner war, 42 %. Der Verlauf der Kurve I zeigt ubrigens, 

 in Ubereinstimmung mit den Woo d'schen Ergebnissen, dass 

 in dem soeben betrachteten Falle die Schwächung fiir kurze 

 Wellen kaum kleiner war als fiir grosseWellen (X/2 =24 cm). 

 Wenn der Durchmesser der Kugeln im Mittel ein wenig 

 kleiner als die halbe Wellenlänge und die Kugeln etwas 

 mehr als im vorigen Falle zusammengedrängt waren, so be- 

 trug die Schwächung bei den Woo d'schen Versuchen 50 %, 

 während sie in dem entsprechenden von mir untersuchten 

 Falle nach der Kurve I in Fig. 5 c:a 48 % war. Bei der dieser 

 Kurve entsprechenden Verteilungsdichte der Resonatoren 

 bedeckten diese fast genau 50 % von der (900 cm^ messenden) 

 Fläche der Öffnung B in Fig. 1 (p. 8). Es stimmt dieses Pro- 

 zent mit dem mittleren, auch fiir grössere Wellenlängen gel- 

 tenden Schwächungsprozent sehr nahe iiberein. Dasselbe 

 trifft auch mit Bezug auf die Kurve II zu. In diesem Falle 

 bedeckten nämlich die Resonatoren 55 % von der Fläche der 

 Öffnung B, und mit abnehmender Wellenlänge nähert sich 



