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Ueber elektrische und optische Resonanz. 



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Halbe Wellenlänge 1^1 

 Fig. 6. 



kiirzeren Welleii hin verschoben. Durch Versuche mit 

 mehrereii parallel nebeneinander liegenden »Sekuiidärerre- 

 gern» von gleicher Periode hatte ich friiheri) gefunden, dass 

 nur eine sehr enge Koppelung gleich langer Leiter eine Ver- 

 schiebung der Eigenwellenlänge des Systems und zwar nach 

 den längeren Wellen hin bewirkte. Da es mir deshalb als 

 zweifelhaft erschien, ob die Verschiebung des Maximums der 

 Kurve I in Fig. 6 auf einer entsprechenden Verkleinerung 

 der Eigenperiode des Gitters beruhe, wiederholte ich die 

 Durchlässigkeitsversuche mit einem Gitter, das sich von dem 

 zuletzt benutzten nur darin unterschied, dass in die Mitte 

 eines jeden der 13 cm langen Resonatoren ein 3 cm langer 

 und nur 0, 02 dicker Eisendraht eingeschaltet war. 



Ich erhielt dann die Schirmwirkungskurve II in Fig. 6, 

 welche zwei Maxima zeigt, von denen das höhere an derselben 

 Stelle liegt, wie das von einem einzelnen Gitterelement er- 

 zeugte Absorptionsmaximun (Kurve III in Fig. 2). Das 

 zweite und zugleich schwächere Maximum der Kurve II 

 entspricht dagegen dem Maximum der Kurve I. Bei dem 

 zuletzt benutzten Gitter war die durch die Eigenschwingun- 

 gen bedingte sekundäre Ausstrauhlung infolge der eingeschal- 

 teten diinnen Eisendrähte sehr schwach, so dass die durchge- 

 henden Wellen verhältnismässig wenig durch diese Sekun- 

 därstrahlung beeinflusst werden konnten. Die bei dem 



') K. F. Lindman, Ann. d. Phys. 40, p. 1016, 1913. 



