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Karl F. Lindman. 



(LVII 



gers die Kurven I, II und III in Fig. 9 i). Das aiis kugelförmi- 

 gen Resonatoren zusammengesetzte Gitter zeigte also in jedem 

 Falle ein deiitliches, obivohl ziemlich flaches Reflexionsmaximum, 

 und zwar uerschob sich dieses Maximum mit zunehmender Ver- 

 ieilungsdichte der Resonatoren etwas nach der Seite der längeren 



1 — r 



10 11 /4 1'i 1'i Ii ti iy H 19 te il ne fiom 



Halbe Wellenlänge 

 Fig. 9. 



% 



Wellen hin.^) Aus einem Vergleich der Kurven II und III 

 mit den entsprechenden Schirmwirkungskurven I und II 

 in Fig. 5 (p. 22) ergibt sich, dass das Maximum des Reflexions- 

 vermögens mit dem des Scliwächungsvermögens nicht zu- 



') Eine Anordnung der Gitterelemente in 6 horizontalen und 6 verti- 

 kalen Reihen (quadratische Form des Gitters) veränderte die Reflexions- 

 kurven in keiner Weise. Die Beugungen an den Rändern des Gitters waren 

 also ohne merklichen Einfluss. 



*) Man könnte vielleicht dieses Ergebnis als ein Analogon zu den von 

 Planck aus seiner elektromagnetischen Dispersionstlieorle fiir die selek- 

 tive Absorption des Lichtes in einem stark absorbierenden Medium gezogenen 

 Schlussfolgerungen (vgl. oben p. 2) ansehen. Die Voraussetzungen der 

 I' 1 a n c k'scben Theorie (ausgcsprochene Eigenperiode der Resonatoren, Ab- 

 stand zweier benaclibarten Resonatoren gross gegen die Lineardimensionen 

 eines Resonators und klein gegen die im Medium fortschreitenden Wellen) 

 waren allerdings bei keinem von den obigen Versucben streng erfiillt. Bei 

 den dicliteren Gittern waren die Eigenschwingungen wahrscbeinlicb stärker 

 gedämpft und wolil auch ein wenig langsamer als bei dem »lichten» Gitter. 



