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Karl F. Lindman, 



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stehenden festen Metallspiegel und Messung der resultieren- 

 den reflektierten Intensität erhielt ich, als die halbe Wellen- 

 länge der Wellen =13 cm war, die Interferenzkurven I und 

 II in Fig. 12, von denen jene sich auf das vorher benutzte 



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Abstand zwischen Gitter und Spiegel {d'). 



Fig. 12. 



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Kugelresonatorensystem und diese sich auf das Drahtgitter 

 bezieht. Unter dem Abstande zwischen dem Kugelgitter und 

 dem feststehenden Spiegel wird dabei der Abstand zwischen 

 der Spiegelebene und der durch die Kugelmittelpunkte ge- 

 legten Ebene verstanden. Wenn man den Einfallswinkel mit 

 a und den gegenseitigen Abstand des Spiegels und des Resona- 

 torensystems mit d bezeichnet, so beträgt der Gangunter- 

 schied der interferierenden Strahlenbiindel 2d cos a. Da bei 

 diesen Versuchen a = 12° und X/2 =13 cm waren, ergibt 

 sich aus den Kurven I und II in Fig. 12, dass die Phasenände- 

 riing der elektrischen Kraft bei der Reflexion an dem mit den 

 Wellen annähernd isokronen Kugelgitter sich kaiim von O (öder 

 2 n) unterscheiden konnte, während sie bei dem Drahtgitter an- 

 genähert =n/2 war'^). Auch wenn die halbe Wellenlänge der 



') Wenn man den Abstand zwischen Kugelgitter und Spiegel von der 

 vorderen Tangentialfläche der Kugeln rechnen wiirde — was allerdings nicht 

 als plausibel ersclieint, da die Kugeln als Emissionszentra fur die reflektierten 

 Strahlen aufgefasst werden mössen — so wiirde man fur die Pliasenän- 

 derung am Kugelgitter auch den Wert 11/2 erhalten. Fur die durch die 

 Umwandlung primärer Wellen in Sekundärwellen bedingte Phasenverzö- 

 gerung habe ich friiher (Ann. d. Phys. 7, p. 836, 1902) im Falle eines ge" 



