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Karl F. Lindman. 



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Halbe Wellenlänge 1^1 

 Fig. 13. 



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haltenen Schirmwirkungskurve III in Fig. 6 identisch ist. 

 Man erhält beinahe den Eindruck, als ob die Kurve II durch 

 eine schiefe Abstumpfung der Erhebung der Kurve I entstan- 

 den wäre. 



Nach Schaefer und Laugwitz^) wiirde die von 

 einem ebenen Resonatorengitter durchgelassene und die von 

 ihm reflektierte Strahlungsenergie stets zueinander komple- 

 mentär sein, vorausgesetzt, dass die in J o u 1 e'sche Wärme 

 verwandelte Energiemenge vernachlässigt werden känn. Die 

 selektive Reflexion eines Gitters känn nach ilinen ein- 

 wandfrei dadurch bestimmt werden, dass man die Durch- 

 lässigkeit öder auch die Absorption (womit sie die Differenz 

 zwischen auffallender und durchgehender Energie verstehen) 

 misst. Von der auf das Gitter fallenden Strahlungsenergie 

 känn naturlich nichts verloren gehen, aber die Verhältnisse 

 scheinen hier doch nicht ganz so einfach zu sein. Von einer 

 auf das Gitter senkrecht auffallenden ebenen Welle pflanzt 

 sich allerdings ein Teil in unveränderter Richtung fort, wäh- 

 rend ein zweiter Teil in normaler Richtung reflektiert wird. 

 Diese beiden Teile sind indessen nicht ganz komplementär. 

 Ein Teil der Energie der einfallenden Welle wird nämlich 

 auch durch Beugungen in verschiedenen anderen Richtungen 

 — auch im Gitter selbst — zerstreut (es kommt ja dies auch 



Cl. Schaefer u. M. Langwitz, Ann. d. Phys. 20, p. 360, 1906. 



