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den Eigenschwingungen der Kugeln, sondern nur ein ausge- 

 prägtes, der Eigenperiode des Erregers entsprechendes Maxi- 

 mum. Wenn man sie aber mit der Resonanzkurve II ver- 

 gleicht, welche durch eine gleichzeitige Untersuchung der 

 an einem ebenen Kupferspiegel unter ganz gleichen Verliält- 

 nissen reflektierten Primärwellen erhalten wurde, so findet 

 man jedoch, dass die Kurve I mit Bezug auf ihre Form in 

 der Umgebung von A./2=12cm von der der Kurve II merklich 

 abweicht. Diese Abweichung tritt sehr deutlich in der Form 

 der Kurve III hervor, welche die Ordinaten der Kurve I in 

 Prozenten von den entsprechenden Ordinaten der Kurve II 

 als Funktion von ^/2 darstellt. Das bei X/2 =12 cm vorkom- 

 mende Maximum dieser Kurve, dem das Maximum der 

 Kurve II in Fig. 9 (p. 28) annähernd entspricht, zeigt, dass 

 unter den unendlich vielen Schwingungskomponenten, in welche 

 die gedämpfte primäre Strahlung nach dem F o u r i e r'schen 

 Theorem zerlegt iverden känn, die den Eigenschwingungen der 

 Gitterelemente entsprechenden im Verhältnis zu ihrer urspriing- 

 lichen Intensität am stärksten reflektiert wurden. Da nun die 

 selektive Reflexion sich stets als ein Emissionsvorgang auf- 

 f assen lässt, so känn diese mit den Eigenschwingungen der 

 Kugeln annähernd isokrone Strahlung als eine Eigenstrahlung 

 (öder Fluor eszenzstrahlung) bezeichnet werden, während die 

 unter Beibehaltung ihrer urspriinglichen Periode zerstreute 

 Strahlung, die bei dem Kugelgitter die bei weitem stärkere 

 war, als ein durch die Primärstrahlung hervorgerufenes 

 erzwungenes Mitschwingen gedeutet werden känn. 



Mit dem aus 13 cm langen geradlinigen Resonatoren beste- 

 henden Gitter erhielt icli die in Fig. 15 aufgetragenen Kurven, 

 welche eine analoge Bedeutung wie die gleich benannten in 

 Fig. 14 haben. Die Kurve I hat wieder nur ein den erzwun- 

 genen Schwingungen entsprechendes Maximum, welches je- 

 doch ein wenig gegen die den Eigenschwingungen der Resona- 

 toren entsprechende Wellenlänge verschoben ist. Wie bei 

 dem Kugelgitter, war demnach auch bei diesem Gitter die 

 erzwungene öder »zerstreute» Strahlung die dominierende. 

 Aus der Schärfe des Maximums der Kurve III ergibt sich, 

 wenn man es mit dem Maximum der Kurve III in Fiö". 14 



