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Karl F. Lindman. 



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lung, und zwar trät diese zusammengesetzte Natur der 

 Strahlung bei dem zuletzt erwähnten Gitter viel deutlicher 

 hervor als bei jenen Gittern. Als das Gitter aus 12,5 cm lan- 

 gen und 0,7 mm dicken ringförmigen Kupferdrähten bestand 

 (der Abstand der Mittelpunkte der benachbarten Gitter- 

 elemente war = 10 cm) und die Wellenlänge der (unter 12° 

 einfallenden) primären Strahlen unverändert = c:a 16,5 cm 

 war, erhielt ich durch Variieren der Länge des (geradlinigen) 

 Messresonators die Resonanzkurve I in Fig. 18. Die Kurve 



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Halbe Eigenwellenlänge des Messresonators. 

 Fig. 18. 



II ist mit dem gleich benannten Kurve in Fig. 14, p. 39, 



identisch (sie ist also die mit den primären, an einem ebenen 



Kupferspiegel reflektierten Wellen erhaltene Resonanzkurve), 



während die Kurve III (wie die entsprechende in Fig. 14) 



die Ordinaten der Kurve II in Prozenten der entsprechenden 



Ordinaten der Kurve I angiebt. Die Kurve I zeigt schon 



allein fiir sich sehr deutlich die erwähnte Zusammensetzung 



der am Gitter reflektierten Strahlung und zwar ergibt sich, 



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dass die Eigenstrahlung (^=c:a 12,5 cm) jetzt die dominie- 



rende Rolle spielie. Die reflektierte Intensität war allerdings 



