Gunnar Nordström. (LVII 



^y ly + "1% 1. + 3S« Uu + ^n, f... = 

 ^ i^y %y + «^ %. + ^i^« S.« + '^w %U 



(15) 



•^^x [m'x ~| ■^y \wy "*" '-i.'- ]wx ~\~ "^n \n'u 



* \^x ^u-x "T" •^'y 'Si<y \ ^'* 0?('s- "1 ^u ^Suniji 



/I f \ I * Om»' ~r~ "^ w O'''* i" '^'^ 0«" ^~" A* (■^s; ]uw ~\~ -^-St [w* "T" "^w \xu)y 



\ ^V i5*« + ^- S«>' + ^-^- %^ = ^ (% f«' + ^* W + ^« fy^)- 



Nach diesen Gleichungeii wiirden die Zusatzbedingungen 

 fiir das elektromagnetische Feld uiid das Gravitationsfeld 

 — im Gegensatz zu dem Verhältnis nach den Gleichungeii 

 (14) — nicht voneinander unabhängig sein. Die Dielektri- 

 zitätskonstante e und die magnetische Permeabilitet fi wiir- 

 den auch auf das Gravitationsfeld wirken; jedoch wurde « 

 nurj bei bewegten Körpern und nichtstationären Feldern 

 eine Rolle spielen. 



Es ist zu zeigen, dass die Gleichungen (15), (16) die Min- 

 ko w s k i schen Zusatzbedingungen in sich schliessen, und das 

 geschicht leicht, indem man die Normalrichtung der Welt- 

 fläche zu M;-Richtung wählt, so dass 'i^„,=0 wird. Noch 

 ist zu zeigen, dass die 15 Gleichungen (15), (16) keinen 

 inneren Widerspruch enthalten. Zu diesem Zweck spe- 

 zialisiert man das Bezugssystem noch weiter, so dass 

 :>l\^=^T]y=::Q_^_=0 (man transformiert auf Ruhe). Dann ver- 

 kniipfen die Gleichungen jede Komponente von f mit der 

 entsprechenden von ^, und es känn kein innerer Wider- 

 spruch vorhanden sein, da jede Komponente nur einmal 

 vorkommt. 



Wie hervorgehoben, känn man fiir das Gravitationsfeld 

 verschiedene Zusatzbedingungen annehmen. Es fragt sich 

 aber, ob die Giiltigkeit des Ein steinschen Äquivalenz- 

 satzes von diesen Bedingungen abhängig ist. Wir wollen 

 zeigen, dass dieser Satz ganz allgemein gilt, wie man die 

 Zusatzbedingungen auch wählt. 



