12 Gunnar Nordström. (LVII 



valenzsatz aus, unter der Voraussetzung jedoch, dass die 

 gravitierende Masse 



Mg =fg{(D)Vdv 



fiir die Gravitationswirkungen massgebend ist, die das Sy- 

 stem ausiibt und erfährt. Dass diese Voraussetzung in un- 

 serem jetzigen Falle erfiillt ist, fordert einige Erläuterung. 

 Im leeren Raume sind ja f und % einander gleich. Fiir die 

 absolute Grösse des Feldvektors in entfernten Punkten fin- 

 det man einen Ausdruck, wenn man den aus (17) folgenden 

 Integralsatz 



fUdf=-lg{0)vdu 



auf eine Kugel anwendet, in deren Mitte das System sich 

 befindet und deren Oberfläche durch den betrachteten ent- 

 fernten Punkt geht. Weil der Feldvektor in den Punkten 

 der Kugelfläche radial steht, lautet der Ausdruck: 



^1=^1=^4^^^^*^'^^''^ 



In grossen Entfernungen ist, wie man sieht, das von dem 

 System verursachte Gravitationsfeld nur von der gravitie- 

 renden Masse des Systems abhängig. Dass auch die ge- 

 samte ponderomotorische Kraft, die ein äusseres, homogenes 

 Feld auf das System ausiibt, nur von M abhängt, folgt 

 daraus, dass man — weil das Feld statisch ist — die Kraft 

 durch fiktive Spannungen in einer das System einschlies- 

 senden und von demselben sehr weitliegenden Fläche dar- 

 stellen känn. Eine eventuell auf das System wirkende Dreh- 

 kraft wird dagegen nicht durch M,, bestimmt. 



Nach dem jetzt dargelegten, folgt aus Gleichung (25) 

 dass der E i n s t e i n sche Äquivalenzsatz in der entwickelten 

 Theorie giiltig ist, ganz unabhängig davon, welcher Zusam- 

 menhang zwischen den beiden Vektoren f und ^ besteht. 

 Durch verschiedene Wahl der Zusatzbedingungen erhällt 



