A N:o 10) Zum Maxwellsclien Yerteilungsgesetze, 9 



der im Gleichgewichte gehalteii wird durch eine auf den- 

 selbeii wirkende äussere Kraft p.^ = dem spezifischen Drucke 

 des Gases, falls wie fruher die Fläche der Basis gleich der 

 Einheit gewählt wird. 



Aus dem Prinzipe der Unmöglichkeit eines Perpetuum 

 mobile zweiter Art folgert man, dass fiir jedeii reversiblen 

 Kreisprozess die Beziehung 



(22) /^=0 



gelten muss, wo das Diminutiv åQ die bei der absoluten 

 Temperatur T zugefiihrte öder entzogene Wärmemenge be- 

 deutet. Die Anzahl der Parameter, welche das System be- 

 stimmen, spielt keine Rolle ^). — Im vorliegenden Falle 

 erweisen sich als besonders zweckmässige Variabeln die 

 Grössen x und (Ii. Wir betrachten einen isothermischen, 

 umkehrbaren Kreisprozess. In diesem Falle ist åQ ein voll- 

 ständiges Differential dQ. Man findet ohne Schwierigkeit 

 fiir dQ den Ausdruck 



(23) dQ=0d(Q.,x)^p^dx, 



wobei ()., die Dichte des Gases im II bedeutet und 



d(QoX) . , d(QoX) , , 

 "^ dx ' d(Ii 



zu setzen ist. Man hat noch die Gleichung 



(24) p^={hliT. 



Wird im Ausdrucke fiir dQ der Koefficient von dx nach <Ij 

 und der Koefficient von d</j nach x differentiiert und die 

 erhaltenen Ableitungen gleichgesetzt, so bekommt man die 

 Gleichung 



') W. Voigt. Thermodynamik, Bd I. S. 280—285. 



