4 Gunnar Nordström. (LVII 



Wie ich in §§ 2, 4, 5 1. c. gezeigt habe, hängeii Längen- 

 dimensioneii, Mässen usw. der materiellen Körper und auch 

 der zeitliche Verlauf der Erscheinungen vom Gravitations- 

 potential ab. Das p. 538 1. c. mit f// bezeichnete Gravitations- 

 potential soll jetzt mit bezeichnet werden, und das äussere 

 (d. h. von den betrachteten Körpern nicht herriihrende) 

 Gravitationspotential mit 0^. Es ist dann nach Gleichung 

 (4) 1. c. 



(18) *=*a-4^j7-^{'^)'^ 



integriert iiber das betrachtete Körpersystem ^). v ist die 

 Ruhmassendichte, welche durch die Beziehung 



09) ,'-=/ih 



mit der gewöhnlichen Massendichte fj, zusammenhängt; fiir 

 g{fh) hat man nach (17) 1. c. 



(20) ^(*) = ^^' 



und c ist die Lichtgeschwindigkeit im Vakuum. Verändert 

 man das äussere Gravitationspotential *„ z. B. durch Ver- 

 schieben fernliegender Mässen, so verändern sich in unserem 

 Körpersystem Mässen, Längen usw. gemäss den Gleichungen 

 (21), (25), (27), (28) 1. c. und der zeitliche Verlauf der Vor- 

 gänge gemäss (29) 1. c. Ist (I\' das neue äussere Gravitations- 

 potential, so besteht nach (25) 1. c. zwischen den neuen 

 Längen /' und den alten / die Beziehung 



(la) /' = i^,. 



*) Die Gleichung gilt in dieser Form fur ein stationäres Sj^stem ; im 

 nichtstationären Falle ist im Integral der Wert von ff (^)»' fur die Zeit t — ''/c zu 

 nehmen. 



