8 Gunnar Nordström. (LVII 



ten Fall auch unendlich ist. Den positiven Teil von (I\ könnte 

 man sich ja von negativen Mässen herriihrend denken, die 

 von unserem Weltteil sehr fern liegen wurden; in diesem 

 Falle wiirden die Transformationseigenschaften von <h^ 

 seibstverständlich sein. Aus logischen Grunden ist gegen die 

 Annahme negativer Mässen nichts zu sägen, ihre physika- 

 lische Konsequenzen sind aber recht bedenklich. Z. B, 

 wiirde ein aus einer positiven und einer negativen Masse 

 bestehendes System von selbst eine Beschleunigung in der 

 Richtung von der positiven zu der negativen Masse erhalten. 



Wenn aber der positive Bestandteil von 0^ nicht aus 

 negativen Mässen herriihrt, ist er wohl als eine Naturkon- 

 stante aufzufassen. Dann diirfte man auf das Weltall als 

 ein ganzes das T o 1 m a n sche Prinzip nicht anwenden, weil 

 man in diesem Falle keine Möglichkeit hatte, das äussere 

 Gravitationspotential zu verändern. 



Nachdem wir nun das T o 1 m a n sche Prinzip an den 

 allgemeinen Grundlagen unserer Gravitationstheorie verifi- 

 ziert haben, betrachten wir noch, um an das Newton sche 

 Gesetz anknupfen zu können, die Anziehung zwischen zwei 

 ruhenden Massenpunkten m^ und m^ in der Entfernung I 

 voneinander. Die gravitierenden Mässen (vgl. 1. c. 

 Gleichungen (10) und (18)) der Punkte sind 



und -> 



wo 



c2m2 



(26 a) 



0, =:(Pn 



C^/??! 





Fiir die Anziehung zwischen den Massenpunkten sind ihre 

 gravitierenden Mässen massgebend, und man hat fiir die 

 Anziehungskraft / den Ausdruck (vgl. 1. c. Gleichungen 

 (5), (11) und (30)) 



(26) '~0i02 4:r/' ' 



