AN:o28) Einer Theorie der Materie. 11 



lich klein seiii kaiin. Der Wert von n muss positiv seiii, und 

 weiter hat man to==l zu setzen, weil ja fur die verhältnis- 

 mässig schwachen Felder, die wir in dem uns leer scheinenden 

 Raume untersuchen können, t praktisch konstant und 

 gleich eins ist, indem 



(/7 + l)/^j klein gegen eo = l. 



Nur in den sehr starken interatomistischen Feldern, wiirde 

 * von dem Werte 1 erheblicher abweichen, und die Dichte 

 der Elektrizität und Materie wiirde auch merklich sein. 



Mehr lockend als die Annahme eines durchaus konstanten 

 Wertes von 77 scheint wohl die Annahme, dass n sich fiir 

 o) — \ sprungweise verändert und fiir o><Cl gleich null ist. 

 Danh hatte man einen prinzipiellen Unterschied zwischen 

 Äther (= leerem Raum) und Materie. Man hatte fco=0 zu 

 setzen, und, wo w <C 1 ist, hatte man «= 07" = !, /^ = 0, so dass 

 in diesen Gebieten keine Elektrizität und Materie vorhanden 

 sein wiirde (vgl. Gleichung (2 a)). Fiir m ^^l hatte man einen 

 von null verschiedenen Wert fiir n anzunehmen, so dass f 

 vom Werte 1 und /? vom Werte O abweichen. Fiir w>l 

 könnte zum Beispiel n — \ öder /7=^4 sein. 



Um zu untersuchen, inwieweit die gemachten Annahmen 

 fiir eine Theorie der Materie geeignet sein können, denken 

 wir uns ein elektrisches Teilchen (ein Elektron) von radialer 

 Symmetrie, dessen sämtliche Teile in Ruhe sind. Dann ist 



(16) (P, = 0y = (P, = O. 



0^ und 0,y sind dagegen Funktionen des Abstandes r 

 vom Zentrum des Teilchens. Wir setzen 



(17) fK = i(Pe, 



wo nun 0g das reelle, elektrostatische Potential ist. Fiir 

 die Komponenten von % erhalten wir nach (1) 1. c, weil 

 sämtliche Ableitungen in bezug auf u null sind, 



