AN:o28) Einer Theorie der Materie. 13 



Die iibrigen Gleichungen (I) und (II) 1. c. sind ohne weiteres 

 erfiillt. 



Wenn in (23) die Ausdriicke fiir t und ^ eingefiihrt 

 werden, erhält man ein System von zwei Differentialgleichun- 

 gen zweiter Ordnung, durch welche 0^ und 0^^, als Funk- 

 tionen von r bestimmt werden. Als erstes Integral des 

 Gleichungssystems findet man leicht 



Die schliesslichen Integralausdriicke fiir O^ und 0^^, sind 

 aber nicht in geschlossener Form zu erhalten. Vier Integra- 

 tionskonstanten sind zunächst unbestimmt. Zwei derselben 

 werden dadurch erhalten, dass die Werte von CPg und (P„, 

 fiir r = 00 bekannt sind. Weil positive und negative Elektrizi- 

 tät in gleicher Menge im Weltall vorhanden sein soll, haben 

 wir fiir r=oo 0^=0 zu setzen. 0^^, hat dagegen fur r=x 

 den hohen positiven Wert 



24 ' ^- —1 



^„,ao =0,984. 10 g' cm' sek . 



Fiir grosse r sollen wir weiter die folgenden Reihenent- 

 wickelungen haben: 



(24) 





wo e das elektrische Elementarquantum (mit positivem öder 

 negativem Vorzeichen) und M die gravitierende Masse des 

 Teilchens. e und M sind die beiden iibrigen Integrations- 

 konstanten, die auf Grund der entwickelten Theorie nicht 

 bestimmbar sind. Wenn aber diese Grössen willkiirlich vor- 

 geschrieben werden können, känn unsere Theorie unmöglich 

 zu einer atomistischen Struktur der Elektrizität und Materie 

 fiihren. Wir miissen also zu den Grundlagen der Theorie 

 noch neue Festsetzungen hinzufiigen. Am zweckmässigsten 



