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Gunnar Nordström. 



(LVII 



(28) 



Es ist hier 

 (29) 



a-P = to de, 



d''-h = <o'de. 



xrj 



2 11 ^2 



gesetzt, und x ist wie triiher eine universelle Konstante mit 

 den Dimensionen des Quadrats einer Elektrizitätsmenge. 



Analog mit Gleichung (13) haben die Gleichungen (28) 

 eine Lösung von der Form 



(30) 



x/3, X/3o n+V 



n ist wieder entweder durchaus konstant öder verändert sich 

 sprungweise in Flächen, wo a)'=\ ist. 



Wenn wir wie p. 11 ein ruhendes Teilchen von radialer 

 Symmetrie betrachten, haben wir 



(31) 



-^\\dr] \drjl 



und anstått der Gleichungen (23) erhalten wir die folgenden: 



(32) 



(I 

 dr 



d 

 dr 



(- f ) 



r^e 



d0^ 

 dr 



r'^^.,0u>. 



Durch Einsetzen der Ausdriicke fiir ft^, (^^ ^^^^ t erhält 

 man, wie im friiheren Falle, zwei Differentialgleichungen lur 

 CPg und (D„„ welche diese Grössen als Funktionen von r be- 

 stimmen. Integralausdriicke in geschlossener Form sind 

 wohl nicht zu erhalten. Fiir grosse r gelten wie p. 13 die 

 Reihenentwickelungen 



