A N:o 28) Einer Theorie der Materie. 19 



*' ='+6+ 



0^ = 0^^ — 4^ + • • • 



Damit die Theorie wirklich zu einer atomistischen Struktur 

 der Elektrizität und Materie fiihren soll, diirfen e und M 

 nicht willkiirliche Integrationskonstanten sein, und dies 

 wird wieder dadurch erreicht, dass wir die Mittelpunkte der 

 Elektronen und Atome als singuläre Punkte im Felde auf- 

 fassen, und den Werten der Zustandsgrössen i"i, ^g' '/ i" 

 diesen Punkten zwei algebraische Bedingungen auierlegen. 

 Dann werden e und M in ein- öder mehrdeutiger Weise durch 

 zwei K enthaltende Gleichungen bestimmt. 



Wie die besonderen Bedingungen fiir die singulären 

 Punkte lauten sollen, ist eine Frage, zu deren Beantwortung 

 die Integration der Differentialgleichungen (32) erforderlich 

 sein wiirde. Da uns dies nicht möglich ist, bleibt also hier 

 in unserer Theorie eine grosse Liicke. 



Wir wollen nun einige Einzelheiten der Theorie in Be- 

 tracht ziehen. Was den Wert von n betrifft ist zu sägen, 

 dass fiir ein durchaus konstantes n wohl die Werte /i = l 

 und /I = l^ die plausiblesten sind i). Wie fruher gezeigt, 

 känn sich aber n in Flächen, wo q>'=1, sprungweise verän- 

 dern. Wir wollen untersuchen, ob dieser Fall plausibler- 

 weise erreichbar ist. Nach den ublichen Theorien^) ist der 

 Elektronenradius von der Grössenordnung 



a = \0~^^ cm. 



Wenn a diesen Wert hat, gelten auf der Elektronenober- 

 fläche folgende Werte fiir die Feldgrössen: 



') Auch der ganz besondere Fall n =r — 1 ist zu bemerken. Derselbe 

 gibt fur « den konstanten Wert f^ (^= 1). 



*) Vgl. z. B. M. Abraham. Theorie der Elektrizität II, p. 193 (Leip- 

 zig, 1905). 



