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Les quotients formés donnent, en moyenne, pour la lumière 1,63 

 et pour la chaleur, le nombre 1,33, de telle sorte qu'on est obligé de 

 supposer que différentes espèces de chaleur doivent avoir chacune leur coef- 

 ficient d 'extinction différent, tant à l'égard du lieu, comme relativement au 

 temps. 



Cependant nous n'entrerons pas aujourd'hui dans la question de sa- 

 voir, si ce phénomène dépend primitivement du pouvoir rayonnant qui, 

 seul, changerait de cette manière avec les différentes espèces de la chaleur, 

 ou si, au contraire, la conductibilité du corps dépend en même temps aussi 

 de ce pouvoir, mais nous nous réservons le droit de revenir plus tard sur 

 ce point important. 



Or, bien que les phénomènes nous indiquent différentes espèces de 

 chaleur, tant pour la chaleur thermométrique que pour la chaleur rayon- 

 nante, nous cherchons cependant en vain quelque chose de correspondant 

 dans les théories établies jusqu'à ce jour, pour arriver à nous expliquer 

 d'une manière plus satisfaisante les phénomènes de la chaleur. On voit 

 bien que, dans une barre métallique, la propagation de la chaleur peut être 



représentée par l'expression U e , U étant une fonction trigonométrique des 

 coordonnés, et le paramètre r représentant les racines d'une équation trans- 

 cendente, qui est déterminée par l'équation de la surface. Par les recher- 

 ches de Poisson, de Fourier et de Sturm, on trouve aussi que toutes ces 

 racines sont réelles et inégales et que, si l'on vient à les ranger d'après 

 leur grandeur, la ik 01 »* racine fait subir à la fonction U un changement de 

 signe n — i fois d'un bout à l'autre de la barre métallique; et l'on voit de 

 même, enfin, qu'une série de termes tels que 



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peut représenter, avec toute l'exactitude qu'on peut demander, l'étendue pri- 

 mitive de la chaleur d'un corps; mais que ces ternies sont tout-à-fait privés 

 de la signification appartenant aux intégrales partielles , obtenues à l'effet 

 d'exprimer les mouvements vibratoires de 1 ether et de l'air, et qui pro- 

 duisent les diverses sensations que les couleurs et les sons font sur nous. 

 Ainsi, comme les phénomènes annoncent une relation étroite entre 

 la chaleur thermométrique, d'une part, la chaleur rayonnante et la lumière, 

 de l'autre, et que cette relation ne se trouve pourtant pas annoncée dans 

 la théorie, on peut dire qu'un fait contraire a lieu quant aux phénomènes 

 électrodynamiques. Car la théorie de Ohm sur l'action de la pile doit être 

 regardée comme une application de la théorie de la chaleur de Fourier sur 

 les phénomènes électrodynamiques, et quand bien même les principes 



