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En supposant qu'il y ait aussi deux espèces de chaleur dans la 

 seconde expérience, et rpie le premier ternie de la série soit établi dans la 

 même proportion, on arrive au tableau ci-dessous, indiquant l'harmonie 

 existante entre les nombres observés et calculés dans l'une et dans l'autre 

 expérience. 



Les différences entre le calcul et l'observation sont plus grandes 

 dans la seconde expérience; mais, comme les signes varient sans ordre, 

 il est à supposer qu'elles sont principalement dues aux erreurs d'observations. 



L'une des principales conséquences que l'on peut tirer avec beau- 

 coup de raison des exemples que nous venons de donner, c'est que les 

 dernières expériences de M. Desprctz, qui offrent certainement un grand 

 intérêt pour la théorie de la chaleur, ne prouvent pourtant pas le principe 

 qu'elles devraient démontrer, à savoir, que la loi géométrique est générale- 

 ment satisfaite pour tous les corps, même pour ceux d'une faible conducti- 

 bilité. Mais ce que ces expériences prouvent jusqu'à l'évidence, c'est surtout 

 que les mauvais conducteurs pour la chaleur, lorsqu'on augmente leurs di- 

 mensions, satisfont d'une manière vraiment apparente la loi mentionnée 

 ci-dessus, de telle sorte que les différents écarts qui existent, ne surpassent 

 pas en grandeur les erreurs probables qui proviennent des observations. 

 Dès-lors, comme le même fait, sur lequel nous venons d'appeler l'attention, 

 se présente tout aussi bien quand on opère, soit avec de bons, soit avec de 

 mauvais conducteurs, on trouve, au moyen des mêmes expériences, qu'il n'y 

 <i aucune raison plausible pour admettre en principe, sans recherches ulté- 

 rieures, que les corps, bons conducteurs, satisfont la loi géométrique d'une 

 manière plus exacte que ceux dont la conductibilité est faible. 



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