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La plupart des observations, faites jusqu'ici sur la conductibilité de 

 la chaleur, ne sont pas d'une exactitude suffisante et possèdent même toutes 

 le défaut capital de ne pas donner les quantités h et k, séparées l'une de 

 l'autre. C'est justement pour cela qu'on ne saurait arriver, au moyen de la 

 discussion de ces observations, à bien préciser si le pouvoir conducteur a 

 même subi des variations. C'est spécialement ce que l'on peut dire des 

 observations de M. Wiedeman, qui, bien qu'ayant été faites entre certaines 

 limites de température, sont justement pour ce motif supérieures à toutes 

 celles qu'on a présentées sur ce point jusqu'à présent. 



Un point essentiel dans là théorie de la chaleur qu'on ne peut encore 

 regarder comme suffisamment éclairci, est celui du passage de la chaleur d'un 

 métal à un autre. Pour représenter la distribution de la chaleur à la surface 

 de contact de deux métaux hétérogènes, ayant la même section, mais des 

 pouvoirs conducteurs et de rayonnement qui sont différents, Poisson a donné *) 

 les formules suivantes: 



du 

 dx 



+ q (« — »,) = o, 



du, 

 *' dx ~ q (" ~ u >) = 0; 



k et k, représentant les pouvoirs conducteurs des deux barres, u et u' les 

 températures d'un point, dont la distance d'origine est exprimée par x. 



Ainsi, ce nouveau constant q, introduit par Poisson, pour représenter 

 le rayonnement moléculaire entre deux métaux différents, est le 4:'« ,ne qu'il 

 faut admettre dans la théorie de la chaleur, les trois autres étant sim- 

 plement ceux qui représentent la chaleur spécifique du corps, le pouvoir 

 conducteur et celui de rayonnement. La nécessité d'introduire ce constant 

 dans la théorie dépend, au fond, de ce qu'à la surface de contact, la tempéra- 

 ture u est notamment plus grande ou plus petite que celle représentée par 

 u , Et en effet, M. Despretz, clans une expérience sur des barres de cuivre 

 rouge et d'étain, pressées l'une contre l'autre, nous dit a ) qu'il se trouve une 

 différence de température, égale à i°,47 C, au passage de la chaleur du 

 cuivre à l'étain. Sauf cette expérience isolée, les recherches expérimen- 

 tales dans cette partie de la physique se réduisent à celles accomplies par 



1) Théorie de la chaleur, p. 25 4. 



2) Annales de Poggendorff. T. XLVI, p. 484. 



